66 Kapitel I. Die spezifischen Eigenschaften der festen Bodenbestandt.-il.... 



suchen, oo man nicht die Hygroskopizität auf eine einfachere Weise be- 

 stimmen kann. Diese Aufgabe hat Rode wald 1 ) durch seine theoretischen 

 Untersuchungen gelöst. Bei der 'Besprechung derselben will ich mich mög- 

 lichst seinen Ausführungen anlehnen. 



Wir denken uns den mit hygroskopischem Wasser -benetzten Körper 

 (1+Wjy) mit einer Vorrichtung in Verbindung gesetzt, die es gesi.itt.t. 

 die Spannuug des von ihm ausgesandten Wasserdampfes zu vermindern; 

 dann wird so lange Wasser aus dem Körper verdampfen, bis seine eigene 

 Dampftension derjenigen der Umgebung gleich ist. Die Verdampfung kann 

 beispielsweise bei konstanter Temperatur dadurch hervorgerufen werden, 

 dafs man das Volumen, in welchem sich der Körper befindet, fortgesetzt 

 vergröfsert, weil dadurch die Spannung des Dampfes abnimmt. Die Ver- 

 dampfung soll so lange fortgehen, bis sich die Wassermenge w in Dampf 

 verwandelt hat. Erfolgt die Verdampfung bei konstanter Temperatur, so 

 mufs Wärme zugeführt werden, und zwar einmal, um die Arbeit zur Los- 

 trennung des Wassers von dem Körper zu leisten — das kalorische Äqui- 

 valent derselben ist die Benetzungswärme (r) — und ferner, um das Wasser 

 w in Dampf zu verwandeln (l). Die zuzuführende Wärmemenge ist dem- 

 nach Q = wl-{- r. 



Dieser Wärmemenge ist die Arbeit äquivalent, die durch die Ver- 

 minderung des Druckes geleistet wird. Wir wollen annehmen, dafs es hierzu 

 der Herabsetzung des Druckes bis auf p bedurfte. Trennen wir den Körper 

 von dem Wassergas, und drücken wir das letztere wieder zusammen, so 

 kondensiert es sich wieder zu der Wassermenge w, deren Dampfspannung 

 der konstanten Temperatur T des Austrocknens mit p entspricht. Beim 

 Kondensieren gewinnen wir die Verdampfungswärme wl zurück; demnach 

 mufs man beim Zusammendrücken nur die Arbeit leisten, welche der Be- 

 netzungswärme r äquivalent ist, und die wir wiedergewinnen, wenn wil- 

 den ausgetrockneten Körper (1 + u- H — w) wieder mit dem Wasser u? 

 benetzen. Jene der Benetzungswäinn- äquivalente Arbeit läfst sich aus 

 den Gasgesetzen berechnen. 



Nach Clan s ins 2 ) gilt für vollkommene Gase, als welches wir das 



Wassergas betrachten dürfen, die Gleichung 



R T 

 dQ=C p dT— — —dp. 



Hierin ist: Q die aufgenommene Wärme, 



C p die spezifische Wärme bei konstantem Druck. 

 p der Druck, 



*) H. Rodewald, Theorie der Hygroakopiaitll; Landw. Jahrb. L902, 



S. 675 u. f. 



*) R. Clausius, Die mechanische Wärmetheorie. BlMUMebwaig 1887, 

 Bd. I, S. 186. * 



