168 Kapitel III. Das Bodenwasser u. sein Verhalten zu den festen Bodenteilchen. 



zusehen, dafs diese Steighöhe des Wassers von dem Ahstande der festen Wände 

 voneinander abhängen raufs, und zwar werden die Adhäsionskräfte soweit an- 

 ziehend und so emporsaugend auf das Wasser wirken, bis ihnen das Gewicht 

 der emporgehobenen Wassersäule das Gleichgewicht hält. Nach experimen- 

 tellen Befunden ist nun in Kapillarröhren das Produkt aus dem Radius der 

 Röhre (r) und aus der Steighöhe (h) stets das gleiche, und zwar bei Wasser 

 gleich 15. Man bezeichnet es als die Kapillaritätskonstante des Wassers (a 2 ). 



Also r ■ h = a 2 (15) 



besagt demnach u. a., dafs in einem Kapillarrohre von 1 mm Radius die 

 Steighöhe des Wassers 15 mm beträgt. 



M 



1 





,1 



M 



Glas 



Wasser 



Fig. 26. Kapillaritätserscheinungen. 



Für planparallele Wände, welche den Abstand (d) voneinander haben, 

 hat man dieselbe Gleichung aufstellen können: 



</•/» = a 2 . (16) 



Da dieselbe so für die extremen Fälle, d. h. für stark gekrümmte 

 wie für ebene, senkrechte Wände gültig ist, so darf man annehmen, dal's 

 sie allgemeine Gültigkeit für das Verhalten des Wassers zwischen einander 

 sehr nahe stehenden, senkrechten Wänden haben mufs. 



Im Boden gibt es aber keine senkrechten Wände, sondern nur \itl- 

 gestaltige Hohlräume, welche sich zwischen den festen Bodenteilchen be- 

 linden; bei diesen ist es nicht möglich, auf diesem Wege das Zurccht- 

 bestehen dieser Gleichungen zu beweisen. Ich habe desliall» zwei weitere 

 Gröfsen mit herangezogen, welche schon für sich vom pflanzenphysiologischen 

 Gesichtspunkte aus Interesse beanspruchen, nämlich einmal die kapillar 

 emporgehobene Wassermenge (ic c ) und ferner die Gröfse der mit kapillarem 

 Wasser bedeckten Oberfläche der festen Substanz (F). 1 ) 



') Alfred Mitscherlich, Unters, über die physikalischen Bodeneigen- 

 schaften; Landw. Jahrb. 1901, S. 415 u. f. 



