484 DES TÉLESCOPES ET DES MICROSCOPES. 1 685 — 1 692. 



Et il a trouvé que les rayons extrêmes font réfradtés de telle façon en AD et en 

 AE que fin GAC : fin FAD = 68 : 44, et fin GAC : fin FAE = 69 : 44 ')• Enfuite 

 il en a conclu que dans toute lentille en verre telle que AB [Fig. 23] pofl^édant 

 l'axe CD, où la partie la moins réfraétée , portant la couleur rouge , des rayons 

 extrêmes parallèles à l'axe KA et LB rencontre l'axe en D, tandis que la partie 

 violette la plus réfraftée le rencontre au point E, ED fera égale à ^ CD; et que, 

 par conféquent, fi l'on prolonge AE et BE jufqu'à ce qu'elles rencontrent en F et 

 en G la droite menée par D parallèlement à la lentille AB, la ligne GF, diamètre 

 du cercle d'aberration, devient égale à la cinquantième partie du diamètre AB 5). 

 L'angle DAF fera donc aulïï confidéré comme égal à la cinquantième partie de 

 l'angle ADC. La raifon de ces énoncés apparaît aifément lorfqu'on confidère la 

 lentille AB comme planconvexe, la furface convexe ACB faifant partie d'une 

 fphère de rayon CN. En effet, comme 68 efl: à 44, ainfi fera ND à DC *) , mais 

 comme 6ç eft à 44, ainfi fera NE à CE. C'eft pourquoi NC fera à CD comme 

 24 eft à 44 et NC : CE = 25 : 44, et par fuite DC : CE = 25 : 24, ou CD : DE = 

 =: 25 : I . Mais ce que nous avons démontré ici à propos de la lentille plancon- 

 vexe, s'applique également à toute autre lentille, attendu que pour des lentilles 

 de même épaifieur les diftances focales font égales s). 



Or, cette dernière aberration eft d'une autre nature que celle due à la forme 

 fphérique des lentilles; elle eft en général beaucoup plus grande. Car, confidérons 

 par exemple la lentille AB pofl^édant une furface plane et une furface convexe , 

 cette dernière étant expofée aux rayons incidents; fuppofons la diftance focale HD 

 égale à i pied ou 1 2 pouces et l'ouverture AB égale à un demi-pouce, ce qui eft 

 environ l'ouverture qu'il faut donner à cette lentille dans un télefcope d'un pied; 

 alors HC, l'épaiiïeur de la lentille, eft égale k^ pouce") et les | de cette 

 longueur 7), c'eft-à-dirCïlj pouce, indiquent la grandeur de l'aberration totale DE 

 provenant de la figure fphérique. Mais pour l'aberration Newtonienne on aura 

 DE =:y'g CD ^}, c'eft-à-dire aux || d'un pouce. Elle eft donc ici à la première aber- 



') On trouve en marge: „Newtoni diifusio. nimiam ponit. Sed longe major aber- 

 ratione altéra". De plus, on lit à côté du mot „difFusio" les termes suivants „sparsio, 

 divisio, dilatatio", par lesquels évidemment le même phénomène pourrait être désigné. 



Quant à l'estimation différente par Newton et par Huygens de la grandeur de la dispersion, 

 exprimée par la phrase „nimiam ponit", on peut consulter à ce sujet, en outre de l'explication 

 qui va suivre dans le texte , la p. 243 du T. VII . 



') Leçon alternative „coccineum". 



3) Il est parfaitement vrai qu'à la p. 3079 de l'article cité dans la note 6 de la page précédente 

 Newton avait indiqué le rapport i : 50 comme celui du diamètre du cercle d'aberration à 

 celui de la lentille; mais, comme Newton l'explique dans une lettre à Oldenburg dont on 

 trouve un extrait à la p. 207 du T. VII, il avait en vue le diamètre qu'on obtient en cou- 

 pant le faisceau lumineux par un plan qui passe par les points d'intersection d'un rayon 

 violet avec le rayon rouge qui arrive du côté opposé du bord de la lentille. Or, la ligne GF de 

 la Fig. 23 qui constitue le diamètre du cercle d'aberration tel que Huygens le définit est le 



