DE TELESCOPnS ET MICROSCOPIIS. APPENDICE VII. I 69O ? 619 



BG 00 XY "); VR oo JXY ") oo |BG; QL do ^ van |BG '3) 30 /^BG 



LE 30 iBG'O 



QE 00 ipG 



aberrationis angulus continetur hic ratione SQ 00 BL 00 |AB ») five ^a , ad 

 QE. p ad i|^ '0- 



^) La conclusion semble hasardée, surtout si l'on prend en considération le résultat auquel 

 Iluygens est arrivé au début de la Prop. XI, Part. II (voir la p. 341), où il a démontré si 

 clairement que, quant à l'aberration' sphérique, l'effet de l'oculaire peut être négligé par 

 rapport à celui de l'objectif. Et il y a encore une autre raison pourquoi l'aberration sphé- 

 rique de l'oculaire ne pourra pas affaiblir sensiblement la netteté des images. C'est que, à 

 cause de l'étroitesse du faisceau de rayons provenant d'un point de l'objet lorsque ce faisceau 

 traverse l'oculaire, tous les rayons suivront dans l'oculaire à-peu-prés le même chemin et 

 que, par conséquent, ils subiront à très peu près la même déviation. Il s'ensuit que l'aber- 

 ration sphérique dans l'oculaire ne causera qu'une déformation de l'image sans en diminuer la 

 netteté, et il nous semble possible que la pièce présente avait pour but véritable, comme le 

 § 14, -p. 615, de l'Appendice précédent, de considérer cette déformation. Quoiqu'il en soit, 

 Huygens dans ce qui suit va procéder à calculer pour les deux oculaires ce qu'il appelle 

 l'angle d'aberration d'un rayon et il choisit pour cela le rayon NOCEIW de la Fig. 11, p. 466, 

 et le rayon correspondant ("non pas dessiné) de la Fig. 13, p. 467. Il commence par le 

 premier dont la partie inférieure est représentée dans la figure présente par la ligne HKCE. 



5) R est le foyer de la lentille XK Y , A le centre de la surface convexe de la lentille I5CG. La 

 distance focale de cette dernière lentille est donc 2AB (par la Prop. XIV, Part. I, Liv. I, 

 p. 81), qui est supposée ici égale à JBR = |-XR. Il est donc clair que le système oculaire 

 considéré est, en effet, identique avec celui décrit dans la note 2 de la p. 463 , auquel système 

 se rapportent les Prop. III, Part. I, Liv. III, p. 253 et la Prop. IV, Part. III, p. 461. 



*) Par la Prop. X, Part. I, Liv. I,p. 99. E est le point qui correspond à R par rapport à la len- 

 tille BCG. 



'') Puisque son aberration sphérique peut être censée égale à celle du rayon KC, c'est-à-dire à EL. 



8) Voir la Prop. VI , Part. III , p. 475. 



») BR = 4BA ; BL = BE = JBR == JBA. 



' "^/ÎV CG ' <JQ CG'''''"'^QL <)Q -^ LS ^ A gg 9- . 



") Puisque les distances focales des lentilles XKY et BCG sont dans le rapport de 4 à i (voir la 

 note 5) il en est de même pour leurs rayons de courbure , mais alors , parce que KY = 2CG , 

 on trouve facilement XY = BG en appliquant les Prop. 1 (p. 273) et II (p. 275), Part. IL 



'^) Par la règle de la p. 287; VR étant l'aberration sphérique du rayon HKR,causéepar la len- 

 tille XKY. 



'3) Lisez QL est la neuvième partie de jBG; „van" est un mot hollandais. 



'♦) Comparez le §8 de l'Appendice V à la deuxième Partie, p. 406 — 407, En effet la ligne LE 

 de la figure présente est identique à celle de la Fig. 8 de la p. 406; toutes les deux représentent 

 l'aberration sphérique du rayon extrême d'un faisceau dont les rayons se dirigeaient, avant 

 leur réfraction par la lentille BCG, vers un pointsitué sur l'axe de la lentille à une distance 

 égale à quatre fois son rayon de courbure. 



'5) C'est-à-dire , sin SEB : sin ESQ = ^a -.^p, oùa = AB,b = BG = XY. 



