DE TELESCOPIIS ET MICROSCOPIIS. APPENDICE IX. 1692. 



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Quaero angulum aberrationis Newton, in meo 

 microfcopio "). 



BF [Fig. 16] (jc) ad BP (x + ^^ m FP (^)adPK (7) '=); 

 hic F pro foco , B pro punfto rei vifae. 



a: 00 ^00 FBiadde-^ 00 PFi^ooPB 

 90 10 9 



PD 00 — ; BQ [x — PD] 00 — i— '3); hic i\imo BO pro 

 ao ' ^ '- 50 - 1 000 -^ ' ^ 



aberratione Newtoniana, cujus angulum qusero NMK. 



PB C^') ad PN (7) uc BQ — î— ad NK (-^\ 

 \çy ^' ^ ^ 1000 vioooy 



NM (2) ad NK C — - — j ut 1 00000 rad. tab. ad 450 tangens 



I5'-Z_N1V1K aberrationis. proxime quantum fert telefcopium 



I 2 



diurnum. nam noélurnum fert 31'-. cujus dimid. 15'-. vid. 



pag. 65 "»). 



; I' 



S) Il en est ainsi si l'on mesure le champ par l'angle sous lequel il est vu , 

 mais le rapport dont il s'agit devient bien différent de 2 à i , si l'on mesure 

 le champ par la longueur de son diamètre dans le plan de l'objet. On 

 l'obtient alors en divisant le premier rapport par celui des grossissements. 



') Lisez „23 : 18", puisque ev = — , EV= — ,de sorte que ce que Huy- 



gens appelle ici le champ se rétrécit d'un peu plus que de la moitié. 

 Lisez „4^^." 

 8) Lisez „4</." 

 ») Lisez „8." 



'°) Ce § 1 2 et les deux suivants ont été empruntés aux p. 78 et 79 du Manuscrit H. 

 ") Comparez la dernière partie du § 6 , p. 636 et la Prop. XVI , p. 553, où la même question 



est traitée. Il s'agit du microscope décrit à la p. 549, 

 ") La proportion se déduit aisément de la Prop. XX , Part. I , Liv. I , p. ç^. 

 '3) L'aberration chromatique longitudinale d'un rayon venant du point N est donc supposée 

 égale à celle d'un rayon parallèle à l'axe. Cette supposition diffère de celle qui est employée 

 à la Prop. XVI, p. 553, où les angles de dispersion sont regardés comme égaux dans les 

 deux cas ; ceci explique la différence des résultats des deux calculs. 

 '♦) Il s'agit du §4, p. 631. 



