390 M. C. Dekhuyzen: 



in etwas abgeänderter Gestalt und mit leichter ins Gedächtnis 

 einzuprägenden Buchstaben wiedergeben möchte: 



L-i. + ^(ts-ic)- (1) 



Hierin bezeichnet t immer die Temperatur, und zwar wird 

 der Nullpunkt weit unterhalb der Gefrierpunkte der betrach- 

 teten Lösung und des Kühlbades gelegt. Man könnte die ab- 

 soluten Temperaturen nehmen. Der Zweck ist aber nur, Irr- 

 tümern vorzubeugen, welche sich leicht einschleichen, wenn der 

 Gefrierpunkt des Wassers, d. h. der Nullpunkt der Temperatur 

 allerlei Stellungen zu t^, t^ und t^ einnehmen kann. Wir wählen 



tu,>ts>tc>0, 



wo nicht 0"C, sondern irgendeine niedere Temperatur be- 

 deutet. 



Mit t^ ist nämlich der wahre Gefrierpunkt bezeichnet, 

 d. h. diejenige Temperatur, bei der das unendlich feine und 

 gleichmäßig durch die Flüssigkeit verteilte Eis mit derselben 

 im Gleichgewichte ist, t^ ist der scheinbare (abgelesene) Ge- 

 frierpunkt, t^ die „Konvergenz temperatur", d. h. diejenige, 

 der die Lösung zustreben würde, wenn kein Gefrieren statt- 

 fände, Jc^ ist eine Konstante, und zwar in der Hauptsache 

 eine Apparatskonstante, welche die Geschwindigkeit zu be- 

 rechnen gestattet, mit der ein Temperaturgleichgewicht zwischen 

 Gefrierbad (im Luftmantel) und Kühlbad angestrebt wird, Ke 

 endlich ist eine Größe, welche die Geschwindigkeit zu berechnen 

 gestattet, mit der sich das Eis in der unterkühlten Lösung bil- 

 det, bzw. wieder gelöst wird. 



Nernst schließt folgenderweise. Die Geschwindigkeit der 

 Temperaturänderung des im Luftmantel befindUchen Gefrier- 

 bades ist, wenn z die Zeit, t die Temperatur im betrachteten 

 AugenbUck bezeichnet: 



dt 



— ■j- = ^«(^ — 0- (2) 



dz "^ "' ^ ' 



Wir schreiben r-, indem wir das Sinken als eine Be- 



dz 



wegung in negativer Richtung betrachten, das Ansteigen als 



eine Bewegung in positiver Richtung. 



Das ist die Newtonsche Gleichung. Dieselbe läßt sich 



experimentell leicht bestätigen, indem man etwa jede Minute 



