784 1^16 Theorie des Pulses. 



starrwandiger, gerader, un verzweigter Eöhren ergeben, deren Lumen sich nicht 

 ändert, und in deren Verlauf keine besonderen Widerstände eingeschaltet sind. 

 Zu einer annähernden Übereinstimmung wird man auch gelangen, 



wenn die Eöhren elastisch sind und man die Elastizitätskoeffizienten kennt, 



„ „ „ verzweigt sind und man den Verzweigungsmodus kennt, 



„ „ „ „ „ „ „ die dadurch bedingten Wirbel kennt, 



„ „ „ krumnfi sind und man überall den Grad der Krümmung kennt, 



„ „ „ sich erweitern und man den Grad der Erweiterung kennt, 



„ n r> Widerstände enthalten und man die Größe und Art der- 



selben kennt. 



Wenn aber, wie beim Blutgefäßsystem alle diese Komplikationen und noch 

 einige andere vorhanden sind und man weder den Elastizitätskoeffizienten, noch 

 den Verzweigungsmodus kennt, wenn man weder weiß, wo eigentlich der Haupt- 

 widerstand sitzt, noch wo und um wieviel sich die Gefäße erweitern, dann darf es 

 uns nicht wundernehmen, daß die Theorie mit den Tatsachen nicht stimmt, oder 

 daß man niemals auf Grund der Theorie bisher unbekannte Zusammenhänge vor- 

 aussagen konnte; und wenn man das nicht kann, hat die Theorie nur geringen 

 Wert, weil sie bestenfalls vieldeutig ist. 



Die Theorie rhythmischer Bewegungen in Röhrensytemen ist in aus- 

 gezeichneten Arbeiten mit spezieller Berücksichtigung der Blutbewegung 

 niedergelegt. Im folgenden soll sie jedoch nicht erörtert werden. Nur auf 

 die Gesichtspunkte, auf die es dabei ankommt, vpird an geeigneter Stelle auf- 

 merksam gemacht werden. 



Zusammenfassende Darstellungen, in denen auch die reiche Literatur 

 über diesen Gegenstand angegeben ist, finden sich in den Arbeiten von 

 Ernst Heinrich Weber (1850)i), Marey (1875)2), Moens (1878)3), 

 Grashey (1881)*) und v. Kries (1883 und 1892) ■^). 



Auf die Bedeutung des Pulses für den Blutdruck und den Vorteil der 

 Diskontinuität für die Strömungsgeschwindigkeit ist schon im § 10 ein- 

 gegangen, hier soll nur das Zustandekommen der bestimmten menschlichen 

 Pulsform geschildert werden [vgl. auch die Arbeit von HameP)]. 



Durch die (hier als gegeben anzunehmende) Kraft des Herzens wird bei 

 jedem Herzschlag in den Anfang eines Systems elastischer Röhren, nämlich 

 in den Aortenbulbus , eine gewisse Menge Blut hineingeworfen. Diese Blut- 

 menge, welche eine gewisse Energie besitzt, drückt während des Herein- 

 strömens nach allen Seiten, einmal auf die "Wände des Bulbus, die dadurch 

 ausgedehnt werden, und zweitens gegen die gesamte Blutsäule, die dadurch 

 eine peripherwärts gerichtete Beschleunigung erhält. Selbst wenn die Blut- 

 säule völlig frei beweglich wäre, könnte sie vor dem hereinströmenden Blute 

 nicht momentan ausweichen, da sie doch zum mindesten im Anfangsteil der 



*) E. H. Weber, Über die Anwendung der Wellenlehre auf die Lehre vom 

 Kreislauf des Blutes und insbesondere auf die Pulslehre, Ber. über d. Verhandl. d. 

 Königl. Sachs. Ges. d. Wiss. zu Leipzig, math.-phys. Kl. 3, 164, 1850. — *) Marey, 

 La theorie du pouls, Travaux du laboratoire 1875, p. 87 — 122. — ^) Moens, Die 

 Pulskurve, Leiden 1878. — ■*) H. Grashey, Die Wellenbewegung elastischer Eöhren, 

 Leipzig 1881. — ^) J. v. Kries, Über die Beziehungen zwischen Druck und Ge- 

 schwindigkeit, welche bei der Wellenbewegung in elastischen Schläuchen stattfinden, 

 Festschr. d. Freiburger naturf. Ges. 1883 und Studien zur Pulslehre, Freiburg 1892. 

 — *) Hamel, Die Bedeutung des Pulses für den Blutstrom, Zeitschr. f. Biol. 25, 

 N. F. 7. 



