Helmholtz sehe Theorie der Farbenblindheit. 163 



Werte sind in der Zeichnung durch die von C ausgehenden gestrichelten Linien 

 angedeutet; zwischen diesen würde also eine im genauen Anschluß an die Be- 

 obachtungen gezeichnete Kurve in einigermaßen unregelmäßigem Verlauf sich ein- 

 fügen. Übrigens ist zu bemerken, daß eine Konstruktion dieser Art auch insofern 

 nicht ganz einAvurfsfrei ist, als sie die Ergebnisse mehrerer Beobachter mit sicher 

 ungleicher Makulafärbung vereinigt. 



Erklärung der Farbenblindheit aus der Helmholtzschen Theorie. 



Die oben dargelegten Beziehungen des dichromatischen zum normalen 

 Farbensystem erklären sich in einer ebenso einfachen wie befriedigenden Weise 

 an der Hand der Helmholtzschen Theorie. Diese gestattet nämlich die 

 Farbenblindheit in der wohl einfachsten "Weise als Ausfallerscheinung 

 aufzufassen: ein trichromatisches Sehorgan wird beim Ausfall eines seiner 

 Bestandteile notwendig in ein dichromatisches verwandelt. Dem Dichromaten, 

 dem die Rotkomponente fehlt, werden alle Lichter gleich erscheinen, die sich 

 für den Farbentüchtigen nur bezüglich ihrer Wirkung auf diese Komponente 

 unterscheiden. Ohne weiteres läßt sich auch übersehen, daß der Mangel der 

 Rotkomponente eine Anomalie etwa von der protanopischen , der der Grün- 

 komponente von der deuteranopischen Form zur Folge haben muß. 



Geht man von dieser Annahme aus, so gewährt uns die Beobachtung der 

 Dichromaten die Möglichkeit, jene zunächst in vieler Beziehung unbestimmt 

 gebliebenen Komponenten des genaueren festzulegen. 



Eine Reizart, die auf das Sehorgan des Dichromaten gar nicht wirkt, 

 ist offenbar eben die, die beim normalen Sehorgan ausschließlich auf einen 

 (eben den dem dichromatischen abgehenden) Bestandteil wirkt. Die Kenntnis 

 eines Fehlpunktes gestattet also, einen solchen Bestandteil in der oben be- 

 sprochenen Weise (durch Angabe seines Ortes in der Farbentafel) zu charak- 

 terisieren, und zwar ist dies, da wir zunächst zwei dichromatische Systeme 

 mit der hier erforderlichen Genauigkeit kennen, für die X- und Y- (Rot und 

 Grün-) Komponente möglich. 



In die nach unseren Ergebnissen berechnete Tafel (Fig. 13) sind jene 

 Orte, wie schon erwähnt, eingetragen und mit A und B bezeichnet; diese 

 Punkte wären also die einer ersten und zweiten Komponente im Sinne der 

 Helmholtzschen oder einer Dreikomponententheorie zuzuweisenden Orte, 

 während der Ort der dritten zunächst noch unbestimmbar bliebe. 



Zu ähnlichen Ergebnissen führt die Betrachtung der Aichwertkurven. Bezeichnet 

 man die für die drei Komponenten geltenden Reizwerte mit X, Y und Z, so kann man, 

 wie oben gezeigt, auf Grund der allgemeinen Gesetze der Lichtmischung sagen, daß sie 

 zu irgendwelchen empirisch ermittelten Aichwerten in der Beziehung stehen müssen, 

 daß sie als hneare Funktionen derselben darstellbar sind. Da wir solche in unsem 

 W -, W^- und X-Werten haben, so muß also X = aW^ -\- hW^ -\- cK sein usw. 



Fehlt nun dem Protanopen die .Y-, dem Deuteranopen die Y-Komponente , so 

 würden die Gleichungen des Protanopen von der Gleichheit der Y- und Z- Werte, 

 die des Deuteranopen von der der X- und Z- Werte abhängen. Es muß daher 



Wp = et, Y-\- ß, Z 



und 



Kp =y^Y■i- ^,Z 



sein, ebenso 



W^ = it^ X -\- ß^ Z 



und 



K^ =Y^X-{- d, Z. 



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