Intensitätssch wellenbeobachtun gen . 489 



der Tonhöhe /** experimentierend, aus der der Schallquelle zugeführten Energie 

 und der Distanz, in welcher der Ton eben noch ohne Anstrengung zu hören 

 war, als Schwellenamplitude nur 8,1.10~^cm = 0,81 fifi. Später^) hat er 

 derartige Untersuchungen auch noch mit Stimmgabeln angestellt, wobei das 

 Prinzip des Verfahrens das folgende war. Zunächst wurde die Amplitude 

 der Gabel mikroskopisch beobachtet und, wenn sie bis auf eine gewisse Größe 

 gesunken war, dem in einem bestimmten Abstände befindlichen Mitarbeiter 

 ein Zeichen gegeben, worauf derselbe nach der Uhr die Zeit feststellte, 

 während Avelcher er den allmählich verklingenden Ton noch hören konnte. 

 Aus dieser Zeitangabe wurde dann theoretisch die Amplitude ermittelt, welche 

 die Gabel in dem Momente, wo der Ton unhörbar ward, besaß, und hieraus 

 wieder die Amplitude, mit der der Ton im Augenblicke des Verschwindens 

 am Trommelfell des Hörers anlangte. Auf diese Weise bekam Rayleigh 

 für die Note c^ 1,27 . lO"*" cm == 1,27 ft^u; für^^ ergibt die Berechnung seiner 

 Daten 0,65. 10 -^cm = 0,65 fifi, für c» 0,49. 10-',cm = 0,49 fift. Auch 

 Rayleigh betont jedoch, daß alle seine Werte infolge der Vernachlässigung 

 der Energieverluste noch zu groß seien. Den eben erwähnten ganz ähnliche 

 Versuche machte C. K. Wead^) mit sechs Stimmgabeln, deren Tonhöhen c**, 

 c^> 9^j c^, g^ und c^ waren. Die Ergebnisse wichen, von c^ und g^ abgesehen, 

 relativ wenig voneinander ab. Die kleinste Schwellenamplitude, nämlich 

 7 . 10~* cm (nicht 70 . lO"'* cm, wie a. a. 0. irrtümlich angeben ist) oder 0,7 }i^, 

 erhielt Wead für den Ton c^. 



Diese Resultate — diejenigen anderer Autoren, wie Allard, Stefanini, 

 Zwaardemaker und Quix, können hier ganz übergangen werden — sind 

 insofern nicht völlig einwandfrei, als sie zum Teil auf Annahmen beruhen, 

 deren Berechtigung nicht über jeden Zweifel erhaben ist. Eine Methode, die 

 Minimalamplitude unmittelbar am Ohre zu messen, anstatt sie zu berechnen, 

 wäre daher prinzipiell vorzuziehen. Eine Untersuchung in dieser Richtung 

 hat Max Wien 3) unternommen. Wird auf die sonst zur Einführung in 

 das Ohr bestimmte Öffnung eines Helmholtz sehen Resonators nach passender 

 Erweiterung eine dünne, elastische Metallplatte aufgelötet, deren Eigenton 

 mit dem des Resonators übereinstimmt, so gerät sie bei Erregung des letzteren 

 in relativ beträchtliche Schwingungen. Man kann dieselben meßbar machen, 

 indem man sie in geeigneter Weise von der Platte auf einen Spiegel über- 

 tragen läßt. Das Bild eines Spaltes, das der Spiegel in ein Fernrohr wirft, 

 erscheint, durch dieses betrachtet, sobald das System schwingt, nicht als 

 Lichtlinie, sondern als helles Band, und die Breite des Bandes ist der Druck- 

 differenz bzw. der Amplitude des Tones proportional. Wien konstruierte 

 drei solche „empfindliche" Resonatoren, entsprechend den Tönen a, e', a^. 

 Aus der an dem Lichtbande gemessenen Druckdifferenz im Resonator ließ 

 sich diejenige außen an der Öffnung desselben rechnerisch und experimentell 

 ermitteln, und dann durch Reduktion der Ausschläge des empfindlichen Reso- 

 nators auf die eines „absoluten" direkt in Quecksilberdruck angeben. So fand 

 Wien, daß für a^ die größte Druckänderung in jenem Abstände von der 



*) Philos. Mag. (5) 38, 365 ff., 1894. — *) Amer. Joum. of Science (3) 26, 

 177 ff., 1883. — *) Über die Messung der Tonstärke, Berliner Dissert. 1888 und 

 "Wiedemanns Ann. 36, 834, 1889. 



