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ANNALES DE L'INSTITUT OCÉANOGRAPHIQUE 



translation horizontale AC = V, la diagonale AD du rectangle ayant pour côtés V et ^^ et, 



après une seconde, ils auront subi un écart égal à BD = V du 



pied de la verticale. Si l'épaisseur du courant est de h mètres, 



h 

 le grain emploiera, à la vitesse v^ — secondes pour le franchir, 



h 

 et l'écart total sera de V - mètres. 



Fig. II. v 



On sait que la masse des eaux océaniques est partagée en 

 deux zones superposées. La première à partir de la surface, relativement peu épaisse, 

 est sillonnée suivant une même verticale par un ou plusieurs courants. La seconde, 



absolument calme, s'étend de la limite inférieure 

 de la couche supérieure jusqu'au fond, si éloigné 

 qu'il soit. Dans la zone agitée, les courants superposés 

 peuvent varier en vitesse, en direction et en épaisseur, 

 caractéristiques directement mesurables pour cha- 

 cun d'eux au moyen de la drague à courants. Le 

 mouvement des eaux suivant une même verticale se 

 représente graphiquement par une rose de courants 

 obtenue en traçant, à partir d'un point figurant l'en- 

 droit où les mesures ont été effectuées, autant de 

 lignes droites divergentes qu'on a constaté de cou- 

 rants et en donnant à chacune la même orientation 

 que celle reconnue au courant qu'elle représente et 

 une longueur proportionnelle à la vitesse de celui-ci. 

 Une rose de courants se transforme aisément en 

 graphique d'écart pour une dimension déterminée de 

 grains. 

 Supposons depuis la surface de l'eau trois courants superposés (fig. 12) : 



OA — N52°E, épaisseur hi vitesse (i) par seconde V, 

 OB-N9->E — h2 - V2 



OC-S75»E - h., — V, 



(i)Dans le but de faciliter d'autres calculs analogues, nous donnons ici un tableau d'équivalence de vitesses de 

 courants évaluées en nœuds à l'heure, en métrés à l'heure et en mètres par seconde. 



Fig. 



