3o ANNALES DE L'INSTITUT OCÉANOGRAPHIQUE 



a et b sont des coefficients variables suivant la forme des grains : sphères parfaite- 

 ment polies, a = o,3o et ^ = i8 ; grains plus ou moins arrondis, a = o,j5 et b= i6 ; 

 crains très irréguliers, a compris entre 0,80 et 1,10 ou même supérieur à 1,10 et è compris 

 entre 18 et i3. 



En désignant par S la section maximum du grain, égale à-wi^ pour les grains 



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 arrondis, la résistance F du fluide est exprimée par : 



F= s (w<jV2 4- \/ n rj g- (p — a) V) ; 



les coefficients m et n varient suivant la forme des grains : sphères parfaitement polies, 

 m = 0,20 et « = 12 ; grains plus ou moins arrondis, m = o,5o et n = 10 ; grains très 

 irréguliers, m compris entre o,5o et o,65 et n compris entre 10 et 6, ou même inférieur 

 à 6. 



L'épaisseur h de lames plan-parallèles est donnée par la formule : 



, a' ov^ cos^ Y + v''''l^(p — ') "COSY 



~ g- (P — ') ' 



OÙ le coefficient a' est égal à o,65 et où le coefficient b' , presque négligeable, est d'autant 

 plus faible que la lame possède une plus grande superficie. 



La résistance du fluide, en désignant par S la surface de la lame, est exprimée par : 



F = S(OT'cr V2 + »/ n',) g- (p — a) V) ; 



les coefficients m' et n' sont respectivement égaux à a' et b' : m' a pour valeur o,65 et 

 les valeurs de «' décroissent lorsque la superficie du plan mince augmente. 



Les deux coefficients m et n, qui interviennent dans l'expression de la résistance, 

 varient en sens contraire, lorsque les grains s'éloignent de plus en plus de la forme sphé- 

 rique : m prend en effet les valeurs 0.20, o.5o, 0.60, 0.65, tandis que n passe par les valeurs 

 12, 10, 6 et tend à devenir enfin presque négligeable pour les plans minces de surface 

 considérable. 



L'accélération de la pesanteur g, qui figure dans les formules adoptées, est égale à 

 98 1 environ à la latitude de Paris et à quelques mètres d'altitude au-dessus du niveau de 

 la mer. 



La densité de l'eau pure aux températures ordinaires diffère très peu de l'unité 

 (0,9996 à 10° et 0,9971 à 25°). 



La viscosité des liquides décroît lorsque la température s'élève et l'accroissement 

 s'effectue suivant une loi complexe. La formule adoptée par O.-E. Meyer pour repré- 

 senter la viscosité vi de l'eau pure à la température centigrade / est relativement simple : 



o,0'775 



(1+0,011 ?) (1 -t- 0,022 ï)* 



A 10°, température de nos expériences, la valeur de -n est légèrement supérieure à o,oi3. 



