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del anteojo que sin éste. El anteojo aumentará, pues, siempre la inten- 

 sidad de la luz de las estrellas. 



wEl caso mas favorable , en cuanto al efecto de los anteojos , es evi- 

 dentemente aquel en el cual el ojo recibe la totalidad del haz emergente, 

 el caso en el cual este haz tiene menos diámetro que la pupila. Entonces 

 toda la luz que el objetivo abraza, concurre , por mediación del telesco- 

 pio , á la formación de la imagen. A simple vista, por el contrario , tan 

 solo se aprovecha una parte de esta luz: es la pequeña porción que la su- 

 perficie de la pupila recorta en el haz incidente natural. La intensidad 

 de la imagen telescópica de una estrella es , pues , á la intensidad de la 

 imagen á la sin^ple vista, como la superficie del objetivo es á la de la 

 pupila. 



mLo que precede es relativo á la visibilidad de un solo punto, de una 

 sola estrella. Vengamos á la observación de un objeto que tenga dimen- 

 siones angulares sensibles , á la observación de un planeta. En los casos 

 mas favorables , es decir , cuando la pupila recibe la totalidad del pincel 

 emergente, la intensidad de la imagen de'cada punto del planeta se cal- 

 culará por la proporción que acabamos de dar. La cantidad total de la 

 luz que concurre á formar el conjunto de la imagen á simple vista, será, 

 pues, también á la cantidad total de la luz que forma la imagen del pla- 

 neta con ayuda de un anteojo, como la superficie de la pupila es a la del 

 objetivo. Las intensidades comparativas, no ya de puntos aislados, sino 

 de las dos imágenes de un planeta que se forman sobre la retina á simple 

 vista, y por el intermediario de un anteojo deben evidentemente dismi- 

 nuir proporcionalmente á las estensiones superficiales de estas dos imá- 

 genes. Las dimensiones lineales de las dos imágenes son entre sí como 

 el diámetro del objetivo es al diámetro del haz emergente. El número 

 de veces que la superficie de la niiágen ampliada sobrepuje á la superfi- 

 cie de la imagen á simple vista, se obtendrá, pues, dividiendo el cuadra- 

 do del diámetro del objetivo por el cuadrado del diámetro del haz emer- 

 gente, ó bien la superficie del objetivo por la de la base circular del haz 

 emergente. 



«Hemos ya obtenido la relación de las cantidades totales de luz que 

 engendran las dos imágenes de un planeta , dividiendo la superficie del 

 objetivo por la superficie de la pupila. Este número es menor que el 

 cociente, al cual se llega dividiendo la superficie del objetivo por la su- 

 perficie del haz emergente. Resulta de esto, en cuanto á los planetas, 

 que un anteojo hace ganar menos en intensidad de luz , que lo que hace 

 perder agrandando la superficie de las imágenes sobre la retina ; la in- 

 tensidad de estas imágenes debe, pues, ir continuamente debilitándose á 

 medida que el poder amplificativo del anteojo ó del telescopio acrece. 



j;La atmósfera puede ser considerada como un planeta de dimensio- 

 nes indefinidas. La parto de ella que se verá "^n un anteojo sufrirá, pues. 



