Die Oberflächenspannung und die innere Reibung. 281 



innen zu durchbrechen, einen Widerstand entgegen, wie wenn ein elastisches 

 Häutchen die ganze Oberfläche bildete. Wasser und alle wäßrigen 

 Lösungen wirken benetzend auf Glas. So wird der zylindrische Stengel 

 des Glasaräometers, der aus der Wasseroberfläche hervorragt, von einer 

 ringförmigen Kegel welle umschlössen, deren Gewicht sich an das Aräo- 

 meter anhängt und sich bestrebt, das Aräometer wieder unter die Wasser- 

 oberfläche hinunter zu ziehen. Man hat also diese Kapillarwelle als ein dem 

 Aräometer hinzugefügtes Extragewicht zu betrachten (S. 231). Die Ober- 

 flächenspannung wird deshalb in Gewichtseinheiten ausgedrückt: die so- 

 genannte Kapillarkonstante ist das entlang der Einheit der Benetzungs- 

 linie an einer Wand gehobene Gewicht der Flüssigkeit in mg pro mm oder 

 in absolutem Maße (als Dynen) dieselbe Größe multipliziert mit 9.81. 

 Die Kenntnis der Kapillarkonstante des reinen Wassers befindet sich 

 wegen der großen entgegenstehenden experimentellen Schwierigkeiten 

 keineswegs in einem befriedigenden Zustande, indem G. Quincke sie für 

 20° auf 80.98, Brunner 73.51, Volkmann 72.65 und Eötvcs 71.93 Dynen 

 angeben. Die Konstante verändert sich mit der Temperatur nach G. Jäger 

 gemäß der Formel a, = 77.09 — 0.1788 t. In wäßrigen Salzlösungen 

 wächst sie im allgemeinen einfach proportional der Konzentration. Für 

 Seewasser habe ich selbst 1 ) nach der von G. Jäger angegebenen Methode 

 der Luftblasen aus Kapillarröhren Beobachtungen ausgeführt, indem ich 

 die Steigerung der Oberflächenspannung gegen die des destillierten 

 Wassers von gleicher Temperatur bestimmte. Den Beobachtungen genügt 

 eine Gleichung a= 77.09 — 0.1788 t + 0.0221 s, wo t die Temperatur und 

 8 den Salzgehalt in Promille bedeutet. Für eine Temperatur von 0° ist 

 demnaeh die Oberflächenspannung in Dynen: 



Salzgehalt in Promille 5 10 15 20 25 30 35 40 



Oberflächenspannung = 77.00 + 0.09 0.20 0.31 0.42 0.53 0.64 0.75 0.86 0.97 



Der Zuwachs ist also scheinbar nur gering, immerhin macht er sich bei 

 den Gewichten der Kapillarwellen an Aräometern fühlbar. Diese Gewichte 

 erhält man, wenn r der Radius des Aräometerstengels ist, aus der 

 Gleichung 7 = 2nra ( 9.81 in Milligramm. Für eine Stengeldicke von 

 2r = 3 mm sind die Wellengewichte für destilliertes und ozeanisches 

 Wasser = 71.0 und 71.9 mg, für 2r = 4 mm aber 94.7 und 95.8 mg, beide 

 Male für eine Temperatur von 17.5°. Auf alle Fälle sieht man, wie be- 

 trächtlich das absolute Gewicht der kleinen Kapillarwelle ist und daß bei 

 .'«'lhafter Benetzung des Glasstengels (z. B. durch Fettteilchen) nur 

 • m Bruchteil des Gewichts zur Entfaltung kommen und das Gesamt- 

 gewicht des Aräometers um 20 bis 50 mg kleiner machen kann, als für die 

 Eichung gemeint war. 



Die innere Reibung des Seewassers, auch Zähigkeit oder 

 Viskosität genannt, beansprucht ebenfalls in der Ozeanographie eine gewisse 

 Bedeutung, da die von Zöppritz aufgestellte Trifttheorie der Meeres- 

 st romungen eine Fortpflanzung der oberflächlichen Windimpulse nach der 

 Tiefe hin mit Hilfe der inneren Reibung fordert, sodann auch die Biologen 



') Wigs. Meeresunters, der Kieler Komm. 1900, Bd. 0, Heft 8. 



