286 Übrige physikalische Eigenschaften des Seewassers. 



in der geographischen Breite von 45° und an der Erdoberfläche mit g (9.80632 m 

 nach Helmert), in der Tiefe h m mit gh, die geographische Breite mit (p, den 

 Erdradius mit r (6371 km), die mittlere Dichte des Meeres mit d (1.04) und die 

 der Erde mit D (5.52), sowie mit ß und y Konstanten (nach Helmert 0.002644 

 und 0.00007), so erhalten wir: 



9h =go (1 — p cos 2 <p + T cos 2 2 «p) (l + A {2 .iL)) 



Der Ausdruck in der zweiten Klammer ist abgekürzt = 1 -f- bh zu setzen, wo 

 b = 0.000 000 225 wird. In 4*5° B. würde danach in einer Tiefe von h — 9000 m 

 g h — 9.82620, also um 19.88 mm größer sein als an der Oberfläche. Hierdurch 

 muß die Zusammendrückung ein wenig verstärkt,., der Druck der Wasser- 

 schichten auf ihre Unterlage und damit auch die Dichtigkeit des Wassers selbst 

 entsprechend zunehmen. Die Drucke (in Atm.) berechnet man auf folgende 

 Weise. Der Druck einer Wassersäule von der Dichte S{1 ist in 45° B. an der 

 Erdoberfläche, wenn wir das spezifische Gewicht des Quecksilbers bei 0° 

 = 13.5956 setzen 



1 S" 



~Tft) ' ~Ts — 5Q56 ~ 0-096780 . Slo = a . Sß (in Atmosphären). 



Da eine Atmosphäre = 1.0333 kg/cm 8 , ist ihr Druck gleich dem einer 

 Wassersäule von 10.333jSio m, für ozeanisches Wasser, wo S = 1.028, also 

 = 10.05 m oder rund 10 m. Will man absolute Maßeinheiten, so erhält man 

 980.6 X 1 033.3 = 1030 000 q/s-Einheiten, was man nicht so ohne weiteres 

 auf 1 000 000 abrunden sollte, sobald es sich um genauere Rechnungen handelt. 

 — Bei der Tiefe h ist der Druck nach einer von H. Mohn *) abgeleiteten Formel 

 in Atmosphären: 



p h = a. 8m (1 — ß cos 2 cp + T C03. 2 2 < f ) (1 + y b h) . ä/(1 — -f xp) 



worin a und b die soeben angegebenen Werte haben, x den Kompressions- 

 koeffizienten, Sm die mittlere Dichte der Wassersäule von der Oberfläche 

 bis in h m Tiefe bedeutet. Da die unbekannte p in dieser eigentlich quadrati- 

 schen Gleichung auch im Nenner vorkommt, rechnet man am besten durch 

 schrittweise Annäherung, wobei man das erste Mal den Nenner = 1 setzt. 

 Einen anderen Ausdruck für dieselbe Druckberechnung hat R. Rühlmann 2 ) 

 abgeleitet : 



Ph = — Log nat 1 : j 1 — x . a . g . S m (1 — ß cos 2 9 etc.) fl-f-ö-d/nA) 



Nach L. Marini gibt diese Formel' nur unwesentlich von der Mobnschen ab- 

 weichende Werte; die letztere ist sicher bequemer und deshalb fast allein ge- 

 bräuchlich. — Um zu zeigen, wie hiernach die Drucke mit der Tiefe wachsen, 

 liabe ich unter der nur angenähert richtigen Voraussetzung, daß überall im 

 Meere S m = 1.0281 sei und x den Wert 450 X 10 " 7 beibehalte, die in der 

 Tabelle S. 288 zusammengestellten Werte erhalten. 



Die hier durchgeführte Rechnung nach Atmosphären ist letzthin nament- 

 lich von skandinavischen Physikern ersetzt worden durch Einführung des ab- 

 soluten Maßsystems. Als Krafteinheit gilt hier die sogenannte Dyne, d. h. die 

 Kraft, die einer Masse = 1 Gramm in der Sekunde einen Geschwindigkeits- 

 zuwachs von 1 cm p. S. erteilt. Hieraus gestaltet V. Bjerknes als neue Druck- 



J ) Norske Nordhavs Exp. p . 144. 



2 ) Poggend. Ann. 1878, Bd. 5, S. 660 U 



