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Theorie der Wellen in flachem Wasser. 



Die Energie nimmt hiernach sehr rasch von der Oberfläche nach der Tiefe 

 hin ab und ist am Boden gleich Null (s. Fig. 8). 



Die gleiche Annahme der elliptischen Gestalt der Orbitalbahnen 

 fmden wir auch in den umsichtigen Untersuchufigen von Boussinesq 

 „über periodische WeUen in einer Flüssigkeit von gleicher, begrenzter 



Fig. 8. 



Verhältnis der Orbitalbahnen und der senkrechten Energieverteilimg bei Tiefsec- und Seicht- 

 wasserwellen. Erläuterung. Rechts von der Mittellinie AB bedeutet LM die Verteilung 

 der Energie nach der Tiefe für Tiefseowollen, XD für Seichtwasserwellen. Links von der 

 Mittellinie zeigt MF die Radien q der Orbitalbahnen der Tiefseewellen, HS die großen Halb- 

 achsen, GD die kleinen Halbachsen der Seichtwasserwellen. — Für beide Arten von Wellen 

 ist A =^ 15 Ä gesetzt und für die Seichtwusserwellen p = 0.1 A - - Al>. (Nach ü a i 1 1 a rd.) 



Tiefe". Diese mögen darum, obwohl der Zeit nach viel jünger als die 

 Hagens, schon hier folgen. Für die Beziehungen zwischen der Geschwindig- 

 keit und der Wassertiefe gibt er folgende grundlegende Gleichung: 



%o 



Hieraus wird angenähert abgeleitet: 



9P 





XX 



XXI 



Hierdurch haben wir also eine Formel, welche die Geschwindigkeit außer 

 von der Wassertiefe nur noch von der Periode t abhängen läßt, also den 



