150 Dislokationswogen. 



als die der freien "Wellen im tiefen Ozean gelten lassen, wie da« nach früheren 

 Darlegungen geboten ist (oben S. 106), so erhalten wir Wellenlängen von 

 mindestens 150 km, die in vielen Fällen auf über 500, ja über 1000 km 

 angewachsen sind. Im Vergleich zu den Meerestiefen sind das sehr lange 

 Wellen, die also den Gesetzen der Seicht wasser wellen folgen müssen. 

 Wie solche Riesenwellen auf dem gewaltsamen Wege einer unterseeischen 

 Vulkanexplosion oder eines Bergschlipfes entstehen können, ist leicht 

 verständlich, wenn wir die Bewegungen der Wasserfäden bei diesen Seicht- 

 wasserwellen näher ins Auge fassen. In der früher gegebenen Fig. 6 

 (S. 13) sieht man, wie sich die einzelnen Wasserfäden aus ihrer ursprüng- 

 lichen Lage heraus auf den Wellenberg hin verschieben (o nach o', n nach n', 

 m nach m' usw.): diese Bewegung kann auch durch vom Meeresboden 

 aufquellende Gasmassen oder durch einen von der Seite her seitwärts 

 vorstoßenden Bergsturz oder durch eine von oben her ins Wasser ein- 

 dringende Masse hervorgebracht werden. Der einmal erteilte Impuls 

 wird die Gleichgewichtstörung als wiederholt von der Störungsstelle aus- 

 gehende W^ellen nach allen Seiten hin sich ausbreiten lassen; es entstehen 

 konzentrische Wellen, deren fortschreitende Geschwindigkeit allein von 

 der Wassertiefe, und deren Periode von der Intensität und Zeitdauer der 

 Störung abhängig ist. Es gehören große Gasmengen oder auf langer Bö- 

 schung hin sehr tief abstürzende Gesteinsmassen dazu, den Wasserfäden 

 einen ergiebigen seitlichen Impuls und damit eine lange Schwingungs- 

 periode zu erteilen. Je länger die Wellen, desto größer wird ihre Energie, 

 und desto weitere Strecken können sie durch die Ozeane hin durchmessen. 



Die Geschwindigkeit dieser Wogen folgt der Lagrangeschen Formel 

 c^ = gp. Der Beweis, daß die durch solchen seitlichen Impuls entstandenen 

 Wogen diesem Gesetze folgen, läßt sich in ganz elementarer Weise ^) folgender- 

 maßen erbringen. In einem mit Wasser gefüllten Kanal von der Breite = 1 



und überall gleichmäßiger Tiefe = p 

 Fig. 38. bewegt man eine senkrecht stehende 



Wand ^Ä^ von AB aus nach rechts. 

 Dann bildet sich vor der Wand eine 

 Schwellung von der Höhe = h. Wäh- 

 rend sich in der Zeiteinheit die Wand 

 von A nach E verschoben hat, ist die 

 Schwellung von A bis G vorgerückt. 

 Diese Strecke AG = h soll bestimmt 

 i^.y/y/yy/A^//^y^y/Wy/yy/yyyyy/yyy>A^^^ werden. Das in der Zeiteinheit anf- 



,. T^-11*- 11 A kv.^ • gehäufte Volum der Schwellung EUG 



Entstehung von Dislokationswellen und Ablei- ? , , • , t -tt i t ■ in 



tung der Formel c = \/'gp. ist gleich dem Volum des m derselben 



Zeit von der Wand verdrängten Was- 

 sers. Setzen wir EG = n, so ist (k — n)p = nh, wonach n = kp/ip + h). 

 Der von der Wand in der Zeiteinheit durchmessene Weg AE ist demnach 

 = k — kp/{p + h) oder angenähert = kh/p, falls wir h gegenüber p als sehr 



1) Im Anschluß an St. V e n a n t in Compt. Rand. Acad. Paris 1870, Bd. 71, 

 p. 188. Eine andere Ableitung, die sich leicht in eine elementare Form bringen läßt, 

 gibt M. Möller in der Festschrift der Herzogl. Technischen Hochschule bei Ge- 

 legenheit der 69. Vers. d. Naturf. u. Arzte in Braunschweig 1897, S. 131 f. Möller 

 zeigt interessanterweise, daß auch für Schallwellen in der Luft die Formel gilt 

 Ar == \/lA gh, wo h die Druckhöhe der Luft am Orte der Schallwelle ist. 



