190 Interne Wellen. 



Ende August 1893 bei der Umsegelung des Taimyrlands mehrfach beobachtet 

 und durch einen fesselnden Bericht in seiner Keisebeschreibung die allgemeine 

 Aufmerksamkeit darauf gelenkt. Es unterüegt nach Ekmans Experimenten 

 keinem Zweifel, daß bei der Bewegung des Schifis durch die obere seichte 

 Deckschicht an der Berührungsfläche mit der schwereren Unterschicht interne 

 Wellen hervorgerufen werden, deren Unterhaltung die lebendige Kraft des 

 Schiffskörpers aufzehrt. Nur wenn das Schiff seine Geschwindigkeit so weit 

 verstärken kann, daß sie die fortschreitende Geschwindigkeit der internen 

 Wellen, die ja nur klein ist, rasch übersteigt, vermag es dem Totwasser zu ent- 

 gehen. Daher leiden Dampfer von stärkerer Maschinenkraft niemals darunter. 

 Nansens schwer beladene „Fram" vermochte auf der Ausreise mit 5 m Tief- 

 gang es bei höchster Dampfspannung nicht über 5 Knoten zu bringen, machte 

 aber, vom Totwasser erfaßt, kaum noch 1 Knoten gut. 



Die internen Wellen können in abgeschlossenen Gewässern durch 

 Keflexion in die Form der stehenden Wellen übergehen. In den schot- 

 tischen Süßwasserseen hatte man im Herbst, wo eine gut ausgeprägte 

 Schichtung, mit einer homothermen aber warmen Deckschicht gegen eine 

 • kalte Tiefenschicht, gegeben ist, an der Grenzfläche zwischen beiden 

 Schichten Schwankungen wahrgenommen, die sich in einer periodischen 

 Auf- und Niederbewegung der Isothermflächen verrieten; man nannte sie 

 interne oder Temperaturseiches ^). Kennt man die Länge des schwingenden 

 Beckens L, die Dichtigkeiten der beiden Schichten o^ und Og und ihre 

 Schichthöhen p und P, so kann man nach E. M. Wedderbur n die Periode 

 der internen Seiches aus folgender Formel mit genügender Annäherung 

 bestimmen : 



/ ^('^•'~°i) . XLIV 





~P' 



Die Periode wächst also außer mit der Länge noch mit der Mächtigkeit 

 der unteren Schicht im Vergleich zur oberen. Die erregenden Impulse 

 sind hierbei dieselben, wie sie auch Seiches sonst erzeugen, also Wind- 

 stöße, örtlich umgrenzte Eegenfälle und ebensolche Barometerschwankungen 

 (s. oben S. 166). 



Die allgemeinste rechnerische Lösung des Problems hat Wilh. 

 S h m i d 1 2) kürzlich gegeben. In einem rechtwinklig parallel-epipedi- 

 schen Gefäß von der Länge l befinden sich zwei verschieden dichte Flüssig- 

 keiten übereinander; die schwerere hat die Dicke h und die Dichte p, die 

 leichtere die Dicke h' und Dichte f/. Durch entsprechende äußere Kräfte 

 (am einfachsten durch Neigen des Gefäßes in bestimmtem Rhythmus) 



Fälle bereichert. — Auf die mehr technisch als ozeanographisch wichtigen Unter- 

 suchungen Ekmans über die charakteristischen Formen des Kielwassers und die 

 Wirkungen der internen Wellen auf den SchifEswiderstand im einzelnen hier einzu- 

 gehen, liegt kein Grund vor. 



1) E. R. W a t s o n, Movements of the waters of Loch Ness, as indicated by 

 temperature observations, in Geogr. Journal 1904, Bd. 24, p. 431 ; E. M. W e d d e r- 

 burn in Trans. R. See. Edinburgh 1905, Bd. 45, p. 420; Proceed. R. See. Edin- 

 burgh 1907, Bd. 28, p. 1; 1909, Bd. 29, p. 98; Scott. Geogr. Mag. 1909, p. 591. Die 

 ersten Anregungen gab übrigens T h o u 1 e 1 1894 nach Beobachtungen im Lac Longe- 

 mer des westlichen Wasgenwaldes; er spricht von „une sorte de seiche Interieure". 



2) Sitzungsber. Kais. Akad. d. Wiss. Wien 1908, Bd. 117, IIa, S. 191. 



