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des englischen Kanals die Tiefen zwischen 30 und 60 m, und in der Tat 

 hat man die Stärke der Gezeitenströme innerhalb der nach der Theorie 

 berechneten Grenzen gefunden. An einzelnen Punkten, z. B. in der 

 Bucht von St. Malo, werden zwar erheblich größere Stromstärken beob- 

 achtet, aber daselbst steigt auch der Hub auf 10 bis 12 m, für welchen 

 Wert (bei 30 m Wassertiefe wie vorher) die stündliche Stromgeschwindig- 

 keit zu 5.1 bis 6.7 Seemeilen sich ergibt, was ebenfalls den Beobachtungen 

 entspricht. — Die aus der Wellentheorie für den offenen Ozean sich ergebende 

 Strömung berechnet Borgen, bei einer Wassertiefe von 5000 m und 

 einem Hub von 1.3 m, zu 65 m in einer Stunde: also eine praktisch ganz 

 unmerkliche Strömung, welche ein Wasserteilchen während der halben 

 Flutperiode (in 6.2 Stunden) im ganzen nur um 400 m verschieben kann, 

 daher denn auch die Meeresströmimgen durch diese Form der Gezeiten- 

 bewegung in keiner fühlbaren Weise beeinflußt werden können. 



Die Abhängigkeit der mittleren Stärke der Gezeitenströme von der 

 Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Welle und der gegebenen Wassertiefe ist 

 von C o m o y ^) in folgender ganz elementaren Weise abgeleitet worden. Wenn 

 p die Wassertiefe, c die Geschwindigkeit der Welle, v diejenige des Gezeiten- 

 stroms und 2 h die ganze Wellenhöhe (den Hub) bezeichnet, so wird in einer 



Fig. 75. 



M K-^^ ^^^^-T ^ ^ i. >. '^ ^^-^'^ \-^' M' 



Verschiebung der Wasserteilchen in einer normalen Tidewelle (nach Comoy). 



kleinen Zeit t der Flutstrom ein Wasservolum verschieben, welches Q =^ vpt 

 anzusetzen ist. Konstruieren wir uns nun, nach Laplaces Vorgang als Symbol 

 einer Flutkurve, eine vollkommen symmetrisch gestaltete Sinuskurve, wie 

 beistehende Fig. 75 sie zeigt, so bedeutet die ausgezogene Linie die Lage der 

 Welle vor Beginn des Zeitraumes t, die punktierte Kurve die Lage derselben 

 am Ende dieser Zeit. Da, wie die Wellentheorie zeigt, die Wasserteilchen 

 sich während der Lage unter dem Mittelwasser (im Wellental) der fortschreiten- 

 den Richtung der Welle entgegen, im Wellenkamm aber mit dieser fortbewegen, 

 ist es nötig, daß während der Zeit t ein Quantum Wasser vom Querschnitt 

 MM' LN nach links, ein gleiches Quantum mm' FL' sich nach rechts ver- 

 pflanzt. Das Kentern des Stromes erfolgt bei Mittelwasser. Das obige Quan- 

 tum Q ist auf der Figur also repräsentiert durch die Fläche mm' FL' = L'fqq' 

 usw. Diese Fläche ist aber sehr nahe gleich derjenigen des Vierecks FKkf. 

 Denn die große Fläche FKq' ist einmal zusammengesetzt aus dem Viereck 

 FKkf und dem sinusoidalen Halbsegment fkq' und zweitens aus der Fläche 

 L'fq'q und dem Halbsegment FKq, wozu hier noch das kleine Dreieck 

 FL^f kommt. Also: FKkf -f fkq' = FKq ■{■ FL'f + L'fq'q, Da die 

 sinusoidalen Halbsegmente fkq' und FKq gleich sind und das kleine Dreieck 

 FL'f vernachlässigt werden kann, finden wir, wie oben behauptet, das Viereck 

 FKkf nahe gleich der Fläche L'fq'q. In diesem Viereck ist die Seite Kk 

 gleich derjenigen Strecke, um welche die Welle in der Zeit t fortgeschritten ist, 



*) Etüde pratique sur les mar6es fluviales, Paris 1881, p. 95. 



