450 



Die Wirkung der Erdrotation. 



lenkung nimmt mit jeder Sekunde um den "Winkel ö gleichmäßig zu, ist also 

 eine gleichmäßig beschleunigte Bewegung, und die Beschleunigung F am Ende 

 der Zeiteinheit wird das Doppelte der zurückgelegten Wegstrecke, also F 



= 2 CO V sin (f. Wie man sieht, ist 

 Fig. 116. ^ "-• ' ' 



das 



ursprüngliche 

 1 keiner Be- 



Elementare HerleitunR der ablenkenden Kraft, 

 der Erdrotation. 



der Winkel a, 

 Azimut , hierbei 

 deutung^). 



Daß insbesondere auch die an- 

 fangs entlang einem Breitenparallel 

 in Bewegung gesetzten Teilchen 

 durch die Erdrotation abgelenkt 

 werden, läßt sich aus folgender 

 Überlegung entnehmen. Die Erde 

 ist unter der Einwirkung der Rota- 

 tion um ihre Achse ein Ellipsoid 

 geworden, das um seine kleine 

 Achse rotiert; mit diesem Vorgang 

 haben wir uns schon früher be- 

 schäftigt (S. 446). Man gehe nun 

 davon aus, daß, je stärker die 

 Zentrifugalkraft auftritt, desto 

 mehr Masse zum Äquator hinge- 

 schoben, bei einer Abschwächung 

 der Zentrifugalkraft aber wieder zum Pol zurückgedrängt werden muß. Solche 

 Änderungen der Zentrifugalkraft aber treten auf, wenn ein Körper, außer der 

 seiner geographischen Breite zukommenden Rotationsbewegung um die Erdachse, 

 die ja von Westen nach Osten erfolgt, noch eine eigene Bewegung in ostwest- 

 licher Richtung entlang der Erdoberfläche besitzt. Geht er selbst nach Osten, 

 so wird er die Wirkung der Zentrifugalkraft steigern, also auf den Äquator zu 

 gedrängt werden, was auf der nördlichen Hemisphäre eine Ablenkung nach 

 rechts, auf der südlichen eine solche nach links bedeutet. Geht der Körper 

 von Osten nach Westen, so wird er seine Rotationsgeschwindigkeit um den 

 Betrag seiner eigenen Bewegung schwächen, damit auch die Zentrifugalkraft 

 vermindern und polwärts, d. h. nach rechts auf der nördlichen Hemisphäre, 

 abgedrängt werden. 



Betrachten wir endlich noch einen Körper, der sich mit einer konstanten 

 Geschwindigkeit v über die Erdoberfläche hin bewegt, so wird ihn die Erd- 

 rotation stetig seitwärts ablenken und seine Bahn zu einer Kurve gestalten, 

 deren Krümmungsradius auf der nördlichen Halbkugel nach rechts, auf der 

 südlichen nach links von der Bahn gerichtet ist. Das ist die sogenannte Träg- 

 heitskurve, von der wir bei späterer Gelegenheit noch Gebrauch machen 

 werden. Ihr Krümmungsradius r bestimmt sich aus folgender Betrachtung. 

 Die von der Erdrotation auf der nördlichen Hemisphäre dem bewegten Körper 

 gegebene Tendenz nach rechts ist = 2 av sin (f ; die durch die Drehung um 

 den Krümmungsmittelpuhkt der Kurve entstehende Zentrifugalkraft nach 

 links ist = v^/r. Damit der Körper der Trägheitskurve folgt, muß 2 cov ain cp 

 — v^lr sein, woraus r = vj{2 ro sin ^). Da sich der Krümmungsgrad mit dem 

 Sinus der geographischen Breite ändert, kann eine Trägheitsbahn (außer am 

 Pol) keine geschlossene Kurve sein, sondern sie wird sich in Schleifen anordnen, 

 die den Körper schließlich nach Westen verschieben. Bei den ozeanischen 



^) Bis hierher in wesentlicher Anlehnung an Zöppritz in Verhandl. des 

 II. Deutschen Geographentages in Halle (1882), S. 47. Etwas umständlicher ist die 

 Ableitung von A. Sprung, Lehrbuch der Meteorologie, Hamburg 1885, Einleitung 

 S. llf. 



