482 I^^ß Wirkung der Dichteunterschiede. 



Oberstrora nach links, einen Unterstrom nach rechts in Gang erhält. In 

 der Mitte zwischen A und B werden sich die beiden Ströme genau wag- 

 recht übereinander her bewegen und durch eine dünne stromlose Schicht 

 getrennt sein; nach A und B hin wird eine vertikale Komponente in der 

 Bewegung auftreten und an Stärke anwachsen, um in der Säule A aus- 

 schheßlich in der Richtung nach oben, in B nach unten hin zu herrschen. 

 Das sind also sehr einfache Vorgänge. 



Untersuchen wir nun die Erscheinungen mehr im einzelnen. In der 

 Mitte des Beckens, wo die vertikale Komponente der Bewegung ein Mini- 

 mum ist, werden wir einen starken Sprung in der Dichtigkeit der Ge- 

 wässer erwarten müssen: das leichtere Wasser des Oberstroms wird nur 

 durch die stromlose Schicht von dem schweren des Unterstroms getrennt: 

 wir nennen mit H. Mohn dieses Niveau die Grenzfläche; als ein 

 Beispiel ist sie uns vom Großen Belt (Fig. 51, S. 194 bei 18 m) bereits 

 bekannt. Die Tiefe der Grenzfläche unter der Oberfläche wird sich nach 

 der Gestalt des Meeresbeckens, insbesondere seines Bodens richten. Bei 

 rechteckigem Querschnitt (wie in Fig. 134) Hegt sie in der Mitte zwischen 

 Oberfläche und Boden; bei anderen Formen, wo man einen konkaven 

 oder konvexen Boden einführt, wird sie aus dieser Lage verschoben, z. B. 

 bei konkavparabolischem Profil der Oberfläche näher auf ^s ^^ wenn h 

 die größte Tiefe der zentralen Einmuldung bedeutet. Im allgemeinen 

 wird es sich bei der unregelmäßigen Gestalt der Meeresbecken empfehlen, 

 theoretische Erörterungen über die wahrscheinliche Lage der Grenzfläche 

 zu unterlassen und sich an die vorhandene Dichteschichtung zu halten, 

 die meist einen deutlichen Hinweis darbietet. 



Eine zweite Aufgabe besteht darin, den Höhenunterschied der Wasser- 

 säulen von entgegengesetzter Dichtigkeit zu bestimmen und damit von 

 dem vorhandenen Gefälle an der Oberfläche eine Vorstellung zu gewinnen. 

 Wenn diese Unebenheiten der Meeresoherfläche dann kartographisch dar- 

 gestellt werden, geben sie die bereits früher (Bd. I, S. 55) erwähnte so- 

 genannte Dichtigkeitsfläche. Man bestimmt sie folgender- 

 maßen. 



Zunächst ist für möglichst viele Orte, wo zahlreiche Temperatur- und 

 Salzgehaltsbestimmungen für die verschiedenen Schichten derselben 

 Wassersäule vorliegen, die mittlere Dichtigkeit Sil des über der ange- 

 nommenen Grenzfläche gelegenen Stücks der Wassersäule zu suchen, dann 

 berechnet man nach der früher (Bd. I, S. 286, Formel für j)/,) gegebenen 

 Anweisung die dazu gehörigen Drucke, zuletzt bildet man die Differenzen 

 der Drucke gegen eine passend gewählte Normalstation, am besten eine 

 solche, wo der örtliche Druck fh in der ganzen Schar der p ein Maximum 

 ist. Oder man kann nach Mohn auch das arithmetische Mittel aller ein- 

 zelnen Sil für einen sogenannten Normalwert verwenden. Nennt 

 man den Druck für den Normalwert ^q, so werden die Druckdifferenzen 

 Pq — p/i = u der einzelnen Orte bald positiv, bald negativ werden. . Die 

 Oberfläche selbst des so untersuchten Meeres muß aber stets eine Fläche 

 überall gleichen Druckes sein, woraus folgt, daß die Orte, wo u positiv 

 ist, um einen gewissen Betrag höher oder mit negativem u niedriger als 

 die Normalstation über der Grenzfläche liegen. Den Betrag u findet man 

 aus der Formel 



