498 I>ie Wirkung der Dichteunterschiede. 



zontal verlaufen und darunter mäßig in entgegengesetzter Richtung geneigt, 

 aber untereinander fast parallel sind." Ganz anders liegen die Verhältnisse 

 für das Gebiet zwischen 33" und 60" S., wie auch im ganzen vom Äquator 

 bis in 60 " S. B. : hier sind drei Schichten von verschiedener Richtung der 

 Flächen gleichen Drucks erkennbar. An der Oberfläche bis zu mäßigen Tiefen 

 muß ein Gefälle nach dem Pol hin vorhanden sein, dann folgt eine Schicht 

 mit Gefälle vom Pol hinweg nach Norden, in noch größeren Tiefen wieder 

 umgekehrt ein solches auf den Pol hin: ein Ergebnis, das nicht in allen Punkten 

 mit den tatsächlichen Verhältnissen in Einklang ist (vgl. Bd. I, S. 437), wie 

 später noch näher zu entwickeln sein wird. Aber wenn nun Forch seine aus- 

 führliche Formel in der Weise kürzt, daß er alle mit i] multiplizierten Größen 

 verschwinden läßt und ebenso das ganze zweite Glied gegenüber dem ersten 

 als sehr klein vernachlässigt, so daß schließlich u = \/ g f . (1 — k^/H^) übrig 

 bleibt, so müssen die danach berechneten Geschwindigkeiten übertrieben groß 

 werden, da er jede Reibung ausschaltet. So erhält er dann auch Geschwindig- 

 keiten, die für die Strecke vom Äquator nach 33 " S. B. in 1000 m Tiefe = 0, 

 aber in 2000 m = 1.22 und noch in 2800 m Tiefe 0.44 m p. S. betragen. Das 

 sollen „zweifelsohne nur obere Grenzwerte" bedeuten, die, selbst wenn die 

 Reibung sie auf Vs oder Vio des berechneten Betrages herabsetzte, noch Ge- 

 schwindigkeiten von einer Größe übrig ließen, „daß man nicht achtlos an 

 ihnen wird vorbeigehen dürfen". Gar nicht beachtet ist aber dabei, daß ein 

 auf die große Strecke von 111 x 33 = 3700 km hin durch ein ständiges Druck- 

 gefälle in Bewegung gesetztes Wasserteilchen durch die Erdrotation stetig 

 aus seiner Bahn abgelenkt werden, also dies Gefälle auf dem so vergrößerten 

 Wege erheblich gemildert werden muß. Diese ganze Rechnung hat uns also 

 auch tatsächlich nicht wesentlich weiter gebracht; sie bedeutet gegen die 

 von Ekman (S. 466) dargelegten Vorgänge sogar einen entschiedenen Rück- 

 schritt, 



Wenige Jahre vorher hatte F o r c h i) einen neuen Weg versucht, um 

 die Geschwindigkeit eines am Boden der Ozeane äquatorwärts gehenden Aus- 

 gleichstroms angenähert zu ermitteln. Er verweist auf eine gelegentliche 

 Bemerkung Gustav Karstens, ob nicht vielleicht die Bodentemperatüren durch 

 Zufuhr von innerer Erdwärme über den, wie er annahm, ursprünglich extrem 

 niedrigen Stand der Temperatur gehoben sein könnten, und findet aus deü 

 Angaben von G. Schott im Valdiviawerk, daß in der Tat die Mitteltemperatur 

 der untersten 1000 m im Indischen Ozean mit der abnehmenden geographischen 

 Breite eine deutlich wachsende Temperatur aufweise, die er so ansetzt: 



Hieraus entnimmt er dann im Mittel einen Temperaturzuwachs von 0.18» 

 für je 10» Breitenänderung. Ähnlich wie an früherer Stelle dieses Werkes 2) 

 geschehen, setzt er die aus 1 qcm Bodenüäche im Jahr austretende Wärme- 

 menge = 57 cal., wodurch also eine Wassersäule von 0.57 m in einem Jahre 

 um 1 » erwärmt werden könnte, und erhält dann für die 1000 m hohe Boden- 

 säule als Zeit für den angegebenen Zuwachs um 0.18 » im ganzen 1000x0.18/0.57 

 = 316 Jähre, woraus dann eine Geschwindigkeit am Boden entlang von 0.11 mm 

 p. 3. folgt. Hier ist wieder angenommen, daß das betrachtete kalte Wasser- 

 teilchen aus 40» nach 0» geradeswegs wandern soll, während die Erdrotation 

 es jedenfalls nach links ablenken, also den Weg imd damit die Wärmezufuhr 

 aus der Tiefe vergrößern muß. Doch ist auf diese ganze Betrachtung nicht 



1) Ann. d. Hydrogr. 1904, S. 172. 



*) Bd. 1, S. 378, wo 52.5 cal. ausgerechnet sind. 



