Die Eisschmelzströme. 513 



freie Fläche des Seewassers in die Höhe (nach Petterssons Berechnung 

 um 0.0278 L). Wird in der Blech wand oben eine Öffnung hergestellt, 

 so kann das Schmelzwasser ausströmen und sich, da es trotz seiner sehr 

 niedrigen Temperatur leichter als Seewässer von 35 PromiUe ist, auf der 

 Oberfläche vom Eisblock hinweg ausbreiten. Wird mm auch der Boden 

 des Blechgefäßes (bei h) geöffnet, so tritt eine lebhafte Zirkulation auf, 

 indem sich Seewasser von unten her mit dem Schmelzwasser vermengt. 



Fig. 147. 



Yerteilang des Salzgehalts an einem im Seewasser schmelzenden Eisblock. Nach J. W. Sandström. 



An der Unterfläche des Eises wird das herangezogene Seewasser abgekühlt 

 und muß, da seine Dichtigkeit dadurch wächst, ohne Änderung seines 

 Salzgehaltes in die Tiefe absinken. Der Wärmeverbrauch ist nach Petters- 

 sons Rechnung dabei sehr beträchtUch; denn das absinkende Seewasser 



Fig. 148. 



Anordnung der Stromrichtung und -stärke (vgl. Fig. 146) an einem schmelzenden Eisblock. 



Nach J. W. Sandström. 



läßt er sich bis — 1.4^ abkühlen. Für dieses teils in der Tiefe, teils am 

 Eisblock in die Höhe entführte Seewasser wird anderes aus der Ferne 

 herbeigeführt, so daß schheßUch eine doppelte Zirkulation vorhanden ist: 

 an der Oberfläche ein Strom aus leichtem aber kaltem Mischwasser vom 

 Eisblock hinweg ; darunter ein Strom von warmem Seewasser auf den o^iia- 

 block zu; am Boden der Wanne wieder ein Strom kältesten Seewassers in 

 der Richtung vom Eisblock weg. Entsprechende vertikale Bewegungen 

 schließen beide Zirkulationen. Obenstehende Fig. 147 u. 148 nach Sand- 



Erttmmel, Ozeanographie. II. 33 



