Die Trifttheorie von W. Ekman. 



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gleiöh ist bis auf das unterste Stück im Abstände D vom Boden, wo der 

 Bodenstrom mit einer von der Küste weggewandten Komponente herrscht. 

 Der Bodenstrom hat im Abstände 0.7 Z) vom Boden eine maximale Strom- 

 stärke, die noch ein wenig die des Tiefenstroms übertrifft. Die zweite 

 Fig. 151 zeigt die Verhältnisse, wenn die Windrichtung nach hnks voa 



Fig. 150. 



Fig. 151. 



Fig. 162. 



Senkrechte Verteilung der Triftstromrichtnngen in homogenem, tiefem Wasser in Ettstennähe 



nach W. Ekman. 



der Küste hinweg unter 45° steht, wo der Tiefenstrom nur halb so stark 

 wie der Oberflächenstrom, aber mit ihm parallel zur Küste fließt; das 

 dritte Diagramm Fig. 152 verdeutlicht ' die Windrichtung für den Fall, 

 daß der Wind die Küste unter einem Winkel von 45® nach Hnks hat: 

 hier wud an der Oberfläche das Wasser genau in der Windrichtung see- 

 wärts hinweggeführt, und der Bodenstrom hefert die Kompensation durch 

 eine landwärts gerichtete Komponente. Die Geschwindigkeit des Tiefen- 

 stroms ist in diesen beiden Fällen (Fig. 151 und 

 152) kleiner als im ersten, und zxmi ist er der Fig. 153. 



parallel zur Küste genommenen Komponente der — ^ 



Windgeschwindigkeit proportional. 



Das theoretische Verhältnis des Oberflächen- 

 stroms zum Tiefenstrom läßt sich nach Ekman ge- 

 mäß beistehender Fig. 153 leicht berechnen. Der 

 Wind hat die Richtung F, demgemäß der reine 

 Triftstrom Vo die Richtung 0.4 (<^^OT = 45»); 

 zieht man die Parallele AB z^ OY und schlägt 

 mit dem Radius q = Vq sin 45 " = CA einen Kreis, 

 so gibt ß den Winkel zwischen Windrichtung und 

 Küste an. Für /S* = °, wo also der Wind parallel 

 der Küste weht, sind B der Oberflächenstrom und 

 A B der Tiefenstrom nach Richtung imd Stärke; der 

 Oberflächenstrom ist V = q\/\0, der Ablenkungs- 

 winkel ist dann aus tang « = Vs auf X8.5° be^ 

 stimmt , der Tiefenstrom A B hat die Größe S 



= 2 p = Vo\/2. Läßt man den Winkel /5*nach rechts hin wachsen, so wer- 

 den V und S kleiner; bei ß — ^b^ ist F == 2/S. Wächst ß noch weiter, so 

 wird der Tiefenstrom immer kleiner, der Ablenkungswinkel « immer größer 

 Krammel, Ozeanographie. II. 34 



