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Gegenteil einen neuen Beweis ihrer Pdchtigkeit liefern. Das kann etwa 

 folgendermaßen anschaulich gemacht werden. Nach der Prattschen Hypothese 

 muß die Dichte unterhalb des Meeresbodens größer sein als die Dichte ©i 

 unterhalb des Kontinentes; unter dem Abfall der Küste geht (■) allmählich 

 in 01 über. Da die Schwere auf dem offenen Meere gleich groß ist wie 

 im Innern des Kontinents, können wir uns die Massenverteilung unterhalb 



Fig. 18. 



einer Kontinentalstation ersetzt denken durch die Massenverteilung im 

 offenen Meere; die wirkliche Massen Verteilung entsteht dann durch Super- 

 position der Massen von der Dichtigkeit (0i — 1) (siehe Fig. 18) i) bis zur 

 Tiefe t und der Massen (0i — 0) von t bis T, der Tiefe der Ausgleichs- 

 fläche. Die Summe dieser superponierten Massen in einem senkrechten Prisma 

 muß gleich Null sein, damit die Massenverteilung der Prattschen Hypothese 

 entspreche: das gibt eine Bedingung für O^: 



t (01—1) + (T-t) (01—0) = 0. 



Die Schwere für eine Station im Innern des Kontinentes ist dann 

 die Piesultante aus der Anziehung 1. der die äußere Erdkruste bildenden 



Massen von der Dichte 1 und und 

 _p' 2. der lokal superponierten Massen von 



..^^ der Dichte (0i — 1) und (0i — 0). 



Die Anziehung der superponierten 

 Massen muß gleich Null sein, da sonst 

 die Schwere im Innern des Kontinentes 

 nicht denselben Wert hätte, wie auf 

 i-ig 13 dem offenen Meere. Das ist tatsäch- 



hch der Fall. Wir können nämhch die 

 Massen (01 — 1) und (0i — 0) als eine ebene Platte von Zylinderform be- 

 trachten. Die Anziehung auf den Punkt P' im Abstand z über der Mitte 

 (vergleiche Fig. 19) beträgt, wenn die Ausdehnung der Platte groß ist 

 gegen ihre Dicke: 



^^"^-^ 



M In Fig. 18 ist als Dichte der Massen A statt 0, = l+f0 — 1) zu lesen: 

 0, = l+(e, -1). 



