Experimentelle Aörodynamik. 65 
Das erste Gesetz lautet: Der Druck auf eine zum Luftstrome 
senkrechte Fläche wächst mit dem Quadrate der Luftgeschwin- 
digkeit (Quadratgesetz von Newton). 
Das zweite Gesetz lautet: Der Druck auf eine zum Luftstrome 
senkrechte Fläche wächst cet. par. proportional dem Inhalte der- 
selben (Flächengesetz). 
12. So verlockend anschaulich auch die Überlegungen v. Loessis sind, 
so können wir uns doch dieser Betrachtungsweise nicht rückhaltlos an- 
schließen. Von den Vorgängen auf der Leeseite sagt er z. B. kein Wort, 
obwohl sich im toten Wasser wichtige Prozesse abspielen, die von großem 
Einfluß auf den Gesamtdruck sind. Auch zu der Vorstellung einer ruhen- 
den Luftmasse im Innern des Stauhügels können wir uns eben nicht be- 
quemen, obwohl der Autor dieser Theorie durch viele Flämmechenver- 
suche!) uns von der Richtigkeit dieser Anschauungen zu überzeugen versucht. 
Sehen wir uns die Strömungsbilder von Ahlborn für Wasser, die- 
jenigen von Eiffel für Luft an, welche sich auf die ebene, senkrecht beauf- 
schlagte Platte beziehen, so müßte doch der Stauhügel durch irgend ein 
Anzeichen kenntlich sein: von alledem ist aber 
nichts zu bemerken. Verfasser hat selbst mit 5: 
feinen Gasflämmchen Versuche angestellt und Es 
ist zu der Überzeugung gelangt, daß von ruhen- Sa 
der Luft vor einer umströmten Platte keine -— 
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Rede sein kann, wenn schon die Geschwindig- pP 
keit der Strömung infolge der Stauwirkung mit 6 
abnehmendem Abstande von der Platte beträcht- 
lich (aber stetig) abnimmt und als adhärierende Oberflächenschicht schließ- 
lich eine Zone ohne Bewegung angenommen werden Kann. 
Die Luft strömt eben auf die Platte zu und fließt mehr oder weniger 
symmetrisch nach allen Seiten ab. Ein Flämmchen nimmt dicht vor der 
Plattenfläche die in Fig. 48 angegebenen Stellungen ein und verrät dadurch 
deutlich die Richtung der Stromlinien. 
Auch die Auffassung, als wäre der Druck im Stauhügel überall 
gleichmäßig verteilt, ist tatsächlich unrichtig, wie eingehende Sondenver- 
suche gezeigt haben; vom Mittelpunkte der Plattenoberfläche ausgehend 
nimmt der Überdruck, wie Fig. 49 an einem speziellen Beispiele zeigt, in 
der Achse mit wachsendem Abstande nach einer bestimmten Funktion ab. 
Die Druckverteilung über einem Durchmesser unmittelbar auf der 
Oberfläche der Platte ist ebenfalls keine gleichmäßige, indem von der Mitte 
aus nach dem Rande zu ein Abfall des Druckes existiert, wie wir ihn bei 
Gelegenheit der Berechnung des Luftwiderstandes aus den Daten des a&ro- 
dynamischen Feldes noch kennen lernen werden. 
Wir wählen zu dem letztgenannten Zwecke, wie es der Verfasser ge- 
meinsam mit Herrn Dr. $. Räber getan hat, eine kreisförmige dünne 
') Vgl. v. Loessl, Luftwiderstandsgesetze, S. 34. 
E. Abderhalden, Fortschritte. IV. 
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