Experimentelle Aörodynamik. 67 
des Ausdruckes (2) wiedergeben wollen, noch ein verkleinernder Faktor Zy 
eingeführt werden muß, der somit lediglich die dem Luftstrome entgegen- 
gesetzte Fläche charakterisiert. Unsere Gleichung lautet dann: 
Luftwiderstand P=&,. LFfv (4) 
0 
und es wird im vorliegenden Falle £, = 0'47 werden. Wir können &, als 
spezifischen Widerstand einer Kreisfläche von O'01 m? bezeichnen. 
13. Bis jetzt hatten uns bloß die Druckverhältnisse an der Ober- 
fläche und an der Luvseite wenigstens in der Luftstromachse interessiert; 
eine Auswertung des Feldes in allen Punkten einer Ebene durch die Strö- 
mungsachse senkrecht zur Platte selbst (also einer Symmetrieebene) lohnt 
Fig. 51. 
. 0 n 
Luvseite. 7 Leeseite. 
+1 1r0 
+3 „B 8 
Be, +7 
+0,83 
ol I 
+15 
+1,2 
1 >31 15 Ü Mz 
10 +0,8 
a +7 
+3 
U 
+1, 
v=18% =? 1Skt= ca.0,17mm Wasser. 
a nme 
0 _. 
sehr wohl die aufgewendete Mühe. In Fig. 51 ist ein solches a&rodynami- 
sches Feld durch die Kurven gleichen Druckes (Isobaren) dargestellt. 
An dem in Zentimeter eingeteilten Koordinatensysteme lassen sich 
Distanzen und Größenverhältnisse leicht erkennen. Vor der quadratischen 
Platte von 1 dm? Oberfläche verlaufen die Kurven gleichen Stauungsdruckes 
sehr einfach, wir haben dem oben Gesagten nichts mehr hinzuzufügen; 
hinter der Platte aber, also auf der Leeseite, überblicken wir die inter- 
essante Druckverteilung im toten Wasser. Nach den auf Seite 52 erläu- 
terten und durch die Fig. 39 daselbst veranschaulichten Angaben über die 
räumlichen Wirbel erkennen wir in den Zentren M, und M, die Schnitt- 
punkte der kreisförmigen Achse des Wirbelringes, der sich hinter der Platte 
gebildet hat, mit der Untersuchungsebene, in der wir die Sonde verschoben. 
M, und M, sind Stellen geringsten Druckes und gleichzeitig Wirbelzentren, 
in welche die Luft tangential einströmt. Wie Fig. 51 zeigt, ist der Durch- 
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