Experimentelle Aörodynamik. 83 
nun die Kräfte A und P nach Gleichung (4) dargestellt, so erhalten wir 
für den 
Auftrieb A=&..F.v 
o 
sowie den 
Widerstand P=&,.—.F.v;, 
[04 
te) 
es muß dann der Gesamtdruck sich berechnen lassen aus 
D=-YRe+Pi=YEr+ie]l.t.F.m=E£.{rre (6), 
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wenn wir mit Z den Ausdruck 
SAUREN P- (6°) 
bezeichnen. 
19. Bevor wir an die Ermittlung dieser Größen gehen, muß das 
a@rodynamische Feld der geneigten Platte betrachtet werden, wie es in 
Fig. 60 für den Fall eines Quadrates von 0'01 m? Oberfläche unter dem 
Luftstoßwinkel von 45° dargestellt ist. Auf der Luvseite bemerkt man eine 
Verschiebung der Isobare maximalen Druckes nach der Vorderkante hin. 
Dies ist die unmittelbare Folge der sogenannten Avanzinischen Er- 
scheinung, der Verschiebung des Druckmittelpunktes bei Plattenneigung 
nach der Vorderkante hin. Auf der Leeseite gehen tiefgreifende Ver- 
änderungen vor, deren Umfang sich erst ganz beurteilen läßt, wenn man. 
wie Ahlborn es bei Wasser getan hat, das Feld für möglichst viele Nei- 
gungswinkel der Platte zwischen 0° und 90° aufnimmt. Sicherlich werden 
sich dieselben Bedingungen auch bei Luft ergeben, die der Hydrodynamiker 
für Wasser gefunden hat; zur Beurteilung der a@rodynamischen Verhält- 
nisse ist jedoch eine Serie von Versuchen notwendig, deren Ausführung 
bis jetzt noch aussteht. Bei der Platte unter dem Luftstoßwinkel 45°, dessen 
Feld in Fig. 60 wiedergegeben ist, fällt uns das Verschwinden des Mini- 
mums M, auf, was nichts anderes besagt, als daß der Wirbelring M, M, 
hinter der Platte eine starke Veränderung, eine Sprengung erlitten hat. 
der obere Teil M, besteht noch, dicht an die Platte gedrängt, fort, während 
die Aufnahme in Fig. 60 über die Form des Wirbelringes weiter nichts 
aussagen kann, da sie ja nur einen Durchschnitt darstellt. Schließen wir 
aus den Ahlbornschen Untersuchungen auf die Verhältnisse bei Luft. so 
müssen wir annehmen, daß der Wirbelring, der hinter der senkrechten 
Platte die Gestalt eines Kreises oder einer Ellipse !hatte (vgl. Fig. 61 A), 
nunmehr von einer bestimmten Plattenneigung an unten ausreißt, sich 
eigenartig deformiert (vgl. Fig. 61B) und das Bild des aörodynamischen 
Feldes hinter der Platte tiefgreifend verändert. Diejenige Plattenneigung 
resp. der Luftstoßwinkel, bei dem das Sprengen des Wirbelringes sich gel- 
tend macht, wird aber bei der Messung des Luftwiderstandes durch irgend 
eine Eigentümlichkeit ausgezeichnet sein. Dies ist nun auch in der Tat 
der Fall. Das Maximum M, gewinnt mit abnehmendem Luftstoßwinkel an 
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