Experimentelle Aerodynamik. 91 
auf alle Fälle dem Körper Spindelform geben müssen, wollen wir das „tote 
Wasser“ möglichst verkleinern, haben wir längst erkannt, wollen aber noch 
des französischen Obersten Renard gedenken, der zu einer Zeit, da die 
Aerodynamik noch ganz unbebautes Land war, energisch auf dieses 
Spindelprinzip hingewiesen hat. Heute wissen wir, daß die Spindelform 
allein noch nicht genügt, um den Widerstand auf sein Minimum herab- 
zusetzen, sondern dab es bestimmte günstigste Spindelformen gibt. In einer 
interessanten Studie vergleicht Fuhrmann!) verschiedene Spindeln, von 
welchen etwas über 1m lange Modelle galvanoplastisch hergestellt und 
untersucht wurden. Durch feine Anbohrungen längs eines Meridianes der 
Modelle, die nacheinander mit dem Manometer in Verbindung gesetzt 
wurden, ermittelt Fuhrmann die Druckverteilung über den ganzen Körper, 
in ähnlicher Weise also, wie es Verfasser gemeinsam mit Räber für die 
ebene Platte ausgeführt hat. Die hydrodynamische Theorie erlaubt nun, 
den Druckverlauf theoretisch herzuleiten und so gewinnt man eine inter- 
essante Nebeneinanderstellung beider Ergebnisse. Zunächst erscheint die 
Zone des Druckes Null schon bedeutend vor der Stelle größten Durch- 
messers, also im Sinne der Beobachtungen von Lafay, die durch Fig. 42 
veranschaulicht worden sind. Die Spitze des Modells erleidet den Druck, 
welcher der „Geschwindigkeitshöhe“ des Luftstromes (vgl. S. 79) entspricht, 
während das Hinterende ganz zuletzt ebenfalls unter Überdruck stehend 
keinen genügend großen Druck im entgegengesetzten Sinne erfährt (vel. 
Fig. 415), daß die Resultakte beider Kräfte Null werden könnte. Es bleibt 
also ein gewisser Rücktrieb übrig, der sich aber bei einem besonders 
günstigen Modelle recht klein machen läßt. 
Als Grundprinzip, das wir der Regel von der Spindelform zufügen 
müssen, ergibt sich aus den Fuhrmannschen Messungen die Notwendig- 
keit, zur Erzielung geringsten Luftwiderstandes den größten 
Durchmesser der Spindel vor die Mitte zu legen (wie das in den 
Figg. 40C und 41 dargestellt ist). 
25. Bei Ballonmodellen kommt nun noch mehr als bei den Flächen 
die Reibung der Luft an der Oberfläche des Körpers in Betracht: der 
tatsächliche Widerstand der oben erwähnten Stromlinienkörper muß also 
teilweise aus dem durch Wirbelablösung (vgl. S. 53) entstandenen „toten 
Wasser“, teilweise aber auch aus der „nach rückwärts schiebenden“ Rei- 
bung der Luft am Körper zusammengesetzt gedacht werden. Das Gebiet 
ist heute noch nicht genügend bekannt, als daß wir an dieser Stelle ein- 
gehender auf die bis jetzt gewonnenen Resultate eintreten könnten. Es 
sei bloß hervorgehoben, daß der Reibungswiderstand jedenfalls mit einer 
geringeren als der zweiten Potenz (etwa der 1’7—1'Sten) der Geschwindig- 
keit zunimmt. 
26. Wie sich lediglich auf Grund genauer Kenntnis der Thermo- 
dynamik noch keine Dampfmaschine bauen, keine Lokomotive führen läßt, 
!) @. Fuhrmann, Zeitschr. f. Flugtechnik u. Motorluftschiffahrt, II, S. 165 (1911). 
