Der heutige Stand der drahtlosen Telegraphie und Telephonie. 207 



Bei ebener Erdoberfläche kann man dann nach dem Vorgang von M. Abra- 

 ham 1) die Wellenausbreitung einfach beschreiben auf Grund der Formeln 

 des Hertzschen Dipols, indem man zu dem Felde in Luft das an der Erd- 

 oberfläche gespiegelte hinzudenkt und dadurch der Bedingung des voll- 

 kommenen Leiters genügt, nach der die Kraftlinien senkrecht auf der Erd- 

 oberfläche endigen müssen. Dieselbe Annahme wird auch bisher der Be- 

 handlung der sphärisch gekrümmten Erdoberfläche ausschließlich zugrunde 

 gelegt. 2) Auf die Wichtigkeit der besonderen Bodenbeschaffenheit für den 

 Ausbreitungsvorgang hat zuerst J. Zenneck ^) hingewiesen. Insbesondere ver- 

 tritt er die Theorie, daß die Wirkungsweise des Jl/arcowischen geknickten 

 Senders *) nur durch Berücksichtigung der endlichen Leitfähigkeit des Erd- 

 bodens verständlich werde. In einer umfangreichen Arbeit ") habe ich selbst 

 die erforderlichen mathematischen Entwicklungen zu einer strengen Be- 

 handlung des Ausbreitungsproblems gegeben, bei beliebiger Beschaffenheit 

 des Erdbodens unter vorläufiger Beschränkung auf den Fall der ebenen 

 Begrenzung. Meine Formeln stellen eine Erweiterung der Theorie des 

 ^er^sschen Dipols dar, derart, daß die von dem Sender ausgehende Er- 

 regung nicht aus zwei spiegelbildlich gleichen Hälften besteht wie im Falle 

 unendlich guter Leitfähigkeit, sondern unsymmetrisch gegen die Erdober- 

 fläche wird mit Kraftlinien, die die Erde nicht senkrecht treffen." Es 

 folgen dann von Sommerfeld Ergänzungen seiner früheren Ausführungen, 

 insbesondere für solche Fälle des Erdreichs, in denen die dielektrische Po- 

 larisation neben der OA>MSchen Leitung nicht zu vernachlässigen ist. Ich 

 verweise darauf sowie auf die ebenfalls im Jahrbuch erschienene Arbeit 

 von P. Epstein, in der die Kraftliniendiagramme entworfen sind, die den 

 verallgemeinerten Dipol in ähnlicher Weise erläutern wie die bekannten 

 von Hertz theoretisch konstruierten Figuren den symmetrischen Dipol für 

 die Ausstrahlung elektrischer Kugelwellen bzw. die Abschnürung elektri- 

 scher Feldlinien. Über die Rolle der senkrecht stehenden Antennen ist 

 allgemein folgendes zu sagen: Die Strahlungsquellen des Lichtes liefern 

 Schwingungen, deren Energie nach allen Seiten gleichmäßig ausstrahlt; wir 

 haben eine Kugelwelle, die sich nach allen Richtungen mit derselben In- 

 tensität ausbreitet. Auch durch die elektrischen Schwingungen der Antenne 

 haben wir in großen Entfernungen eine Kugelwelle, die in radialer Rich- 

 tung fortschreitet, aber ihre Intensität ist nach verschiedenen Richtungen 

 sehr verschieden. In der nutzbaren äquatorialen Richtung hat die Strahlung ß) 

 ein Maximum bzw. es ^\^rd mehr Energie in der wagrechten Ebene als 



1) Phys. Zeitschr. 2. 329. 1901. Theorie der Elektrizität. 2. § 34 und Enzyklop. 

 d. math. Wiss. V. Art. 18. 



^) Vgl. zusammenfassenden Bericht von J. W. Nicholson im Jahrbuch. 4. 20. 1910. 



ä) Ann. Phys. 23. 846. 1907. Phys. Zeitschr. 9. 50. 1908. 



*) Phys. Zeitschr. 9. 553. 1908. ' 



5) Ann. Phys. 28. 665. 1909. 



®) Bekanntlich sind elektrisches und magnetisches Feld überall senkrecht zuein- 

 ander orientiert und die Energieübertragung geschieht nach dem Poi/ntingschea Satz in 

 der Richtung senkrecht zu beiden Feldern. 



