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laires <\o C()iiii)ressi()ii sont d'aufaiit [)lus grandes que la prossion 

 est plus forte, on com[)rpn(lra ([u'il est possible de détenniner 

 la valeur de la pression par rapi)ort à l'aire de ces surfaces. 

 Et puisque, par les solutions des problèmes précédents, nous 

 conuaissons la déviation que subit le fuseau, en relation avec 

 la valeur de la pression, nous arriverons par là â calculer 

 exactement la déviation subie par le fuseau sous l'action de 

 l'adhésion. 



Représentons, dans la fig. 26, par la circonférence pointillée 

 e' m' f n\ le contour d'une cellule que je suppose sphérique et 

 dont le diamètre e' f est le diamètre normal, c'est-à-dire le 

 (liamèti'e de la cellule avant toute espèce de pression ou d'a- 

 dhésion. Je suppose maintenant que 

 cette cellule soit comprimée entre deiï^ 

 surfaces parallèles repi'ésentées par 

 les droites ah, cd; la cellule s'aplatira 

 et son contour deviendra e.iifnu^j. Les 

 .'deux droites ef,(j]i, égales entre elles 

 et perpendiculaires aux lames conq)ri- 

 mantes, nuirquent la distance entre 

 les deux lames, et Icui' valeur est na- 

 turellement en rapport très étroit avec 

 la valeui" de la pression. 



On remarquera maintenant (jue les 

 deux surfaces de compression sei'oiit 

 évidemment des cercles dont les droites eg. fh sont les dia- 

 mètres. Cela n'est qu'une conséquence naturelle de la forme 

 sphérique de la cellule normale et de la surface plane des 

 lames comprimantes. Les arcs enif, g ah mar(j[uent le contour 

 de la surface libre de la cellule. 



Or, puisque, parmi tous les corps d'ég-al volume, la sphère 

 a la plus petite surface, lorsque la cellule s'aplatira sous la 

 pression elle augmentera sa surface, ^lais, comme cet accrois- 

 sement est très petit et que, d'ailleurs, sa valeur n'a pas grande 

 importance dans le phénomène que nous considérons, je crois 



