Die Leitung des "Wassers II. 89 



Wasseraufstieg durch Kapillaritat erklaren wollte. Es 1st ja bekannt, 

 daB der konkave Meniskus, der sich beim Eintauchen einer Glasrohre 

 in Wasser bildet, eine geringere Oberflachenspannung hat als eine 

 ebene Wasserflachie, und daB deshalb in einer Kapillare das Wasser 

 liber das Niveau der Umgebung emporsteigt. Die Steighohe hangt 

 nun von der Kriimmung des Meniskus, diese von dem Durchmesser 

 der Kohre ab, und es ist leicht einzusehen, daB man in geniigend 

 engen Kapillaren beliebig groBe Steighohen erzielen kann. Betrachten 

 wir die Hohlraume einer pflanzlichen Membran, die nach dem Auf- 

 quellen mit Wasser erfiillt sind, als Kapillaren unter der GroBe der 

 mikroskopischen Wahrnehmung - - und gegen diese Annahme laBt 

 sich nicht viel einwenden - - dann miiBten die hochsten Baume auf 

 dem Wege des kapillaren Aufstieges mit Wasser versorgt werden 

 konnen. NAGELI (1866) und STEASBUEGEE (1891) haben aber gezeigt, 

 daB ein derartiger kapillarer Wasseraufstieg nicht entfernt hinreicht, 

 um den Transpirationsverlust zu decken. Obwohl also das in Eede 

 stehende Erklarungsprinzip rein physikalisch durchaus richtig ist, so 

 kornmt es doch fur die in der Pflanze gegebenen Verhaltnisse nicht 

 in Betracht. Aehnlich konnte es sich aber auch mit der Kohasions- 

 hypothese verhalten. 



Wenn wir also mit den Beobachtungstatsachen rechnen, dann 

 miissen wir unsere Frage so formulieren : wie vollzieht sich der 

 Wasseraufstieg in der Pflanze, wenn in den Gefafien Luftwasserketten 

 (jAMixsche Ketten) sich befinden und wenn an deren oberem Ende 

 durch die Transpiration eine Saugung ausgeubt wird? Ueber diese 

 Frage verdanken wir in neuerer Zeit namentlich SCHWENDENEE (1893) 

 und STEINBEIXCK (1894) wertvolle Aufschliisse. Ein Wasseraufstieg 

 in der jAivnxschen Kette kann sich entweder in der Weise vollziehen, 

 daB die ganze Kette, oder wenigstens ihre obersten Glieder (Luft- 

 blasen und Wassersa'ulen) sich nach oben bewegen. oder dadurch, 

 daB die Luftblasen fixiert sind, und das Wasser allein steigt. Wir 

 betrachten zuerst die Bewegung der ganzen Kette. Denkt man 

 sich ein langes pflanzliches GefaB oder eine Glasrohre mit Luft und 

 Wassergliedern von je 1 mm Lange eine Strecke weit angefiillt, und 

 lafit man am oberen Ende eine Luftpumpe saugen, so dehnen sich die 

 Luftblasen aus und heben die Wassersaulchen in die Hohe. Es 

 leuchtet ein. daB die oberste Luftblase sich am meisten ausdehnen 

 muB; sie wird schlieBlich nur noch einen der Dampfspannung des 

 \\ assers entsprechenden Druck aufweisen. Auf der tiefer gelegenen 

 Luftblase ruht der Druck einer AA'assersaule von 1 mm Hohe, sie 

 dehnt sich deshalb weniger aus, als die hochste, und entsprechend 

 muB jede tiefere Luftblase kleiner bleiben als die nachst hohere. Es 

 kommt noch ein anderes Moment hinzu; auch in einer horizontalen 

 Eohre, wo die Gewichtswirkung der AVassersaulchen eliminiert ist, 

 leistet jedes einzelne Glied der Kette der Verschiebung einen Wider- 

 stand, der theoretisch nicht ganz verstandlich ist, aber praktisch ge- 

 messen werden kann ; SCHWENDEXEE fand ihn etwa zu 4 mm Wasser. 

 Total setzt also jedes Wassersaulchen dem Steigen einen Widerstand 

 von 5 mm Wasser entgegen. Unter diesen Umstanden und unter Be- 

 rucksichtigung der oben erwahnten Beobachtung, daB bei der Pflanze 

 in der obersten Luftblase nie die Tension des Wasserdampfes, sondern 

 stets ein sehr viel hoherer Druck herrscht (V 8 bis A / 5 Atmosphare), 

 berechnet SCHWEXDEXER die Fortpflanzung der Saugung vom Blatt 



