664 Vorlesung 42. 



oder in entgegengesetzter Richtung verlauft. Er zieht selbst daraus 

 die Konsequenz, dafi seine Theorie nicht vollig richtig sein konne. 



Aber auch von anderer Seite sind wichtige Einwande gegen die 

 Grundlage sowohl der BERTHOLDschen wie der BiJTscHLischen 

 Theorie angeftihrt worden, und zu diesen wollen wir uns wenden, ohne 

 die Schwierigkeiten zu erwahnen, die BUTSCHLIS Theorie findet, wenn 

 sie die Verhaltnisse der Oelschaume auf das Protoplasma iibertragen 

 will. PFEFFER (1890) hat darauf hingewiesen, dafi zwar das von der 

 Zellhant umschlossene Plasma gewohnlich einen fliissigen Aggregat- 

 zustand besitzt, dafi aber den Plasmodien der Myxomyceten speziell 

 deren ruhender Hautschicht eine recht ansehnliche Kohasion zukommt. 

 Starkere Strange von Chondrioderma konnten mit einem Gewicht bis 

 zu 60 mg pro Quadratmillimeter belastet werden und kehrten nach 

 der Entlastung ohne bleibende Dehnung auf die urspriingliche Lange 

 zuriick. Da otfenbar die ruhende Hautschicht so gut wie allein diesen 

 Zug zu tragen hatte, so berechnet PFEFFER fiir den Quadratmillimeter 

 dieser ein Tragvermogen von 300 mg. Bedenkt man, daB zum Zer- 

 reiBen eines Bleidrahtes von gleichem Querschnitt etwa 2 kg notig 

 sind, so sieht man, daB das Myxomycetenprotoplasma ein sehr 

 weicher Korper ist. Die trotzdem nachweisbare Kohasion zeigt, dafi 

 es sich nicht urn eine eigentliche Fliissigkeit handeln kann. Die 

 Kohasion der peripheren Teile ergibt sich auch aus einer Beobachtung 

 PFEFFERS (1890), wonach Vakuolen beim Durchstromen durch enge 

 Kanale des Plasmodiums deformiert werden konnen. 



Bei dieser jedenfalls nennenswerten Kohasion der Hautschicht 

 ist es durchaus fraglich, ob wir sie als fliissig betrachten und 

 demnach die Gestaltveranderungen an ihr nur auf Oberflachen- 

 spannung zuriickfiihren diirfen. Die Annahme, der Aggregatzustand 

 des Protoplasmas sei ein wechselnder und gehe vom halbfesten ge- 

 legentlich zum fliissigen iiber, entspricht am besten unseren gegen- 

 wartigen Kenntnissen. Sollte aber doch die amoboide Bewegung in 

 hoherem Grade, als wir zu glauben geneigt sind, durch Oberflachen- 

 spannungen bedingt sein, so muB man sich jedenfalls klar machen, 

 dafi die notigen Veranderungen der Spannung zweifellos nicht etwa 

 durch die Umgebung, sondern durch das Protoplasma selbst be- 

 dingt sind. Man kann die Umgebung eines Plasmodiums aufierordent- 

 lich homogen gestalten, und dieses fahrt doch fort mit seinen Be- 

 wegungen; umgekehrt kann ein ruhendes Plasma unverandert bleiben, 

 auch wenn Veranderungen in seiner Umgebung vorgenommen werden, 

 die wohl geeignet erscheinen, die Oberflachenspannung betrachtlich 

 zu modifizieren (PFEFFER 1890, 275). 



Wie die Wachstumserscheinungen, so hangen auch die lokomotori- 

 schen Bewegungen vielfach von der AuBenwelt ab. Eine Anzahl von 

 aufieren Faktoren sind die notwendigen formalen Be- 

 dingungen, ohne welche Lokomotion nicht zustande kommen kann. 

 Dieselben oder andere Faktoren beeinflussen ferner die Richtung 

 der Bewegung. Wir konnen demnach auch die Lokomotionen in 

 autonome und induzierte trennen. 



Unter den formalen Bedingungen der Bewegung steht das Vor- 

 handensein einer gewissen Menge von Wasser obenan. Ganz selbst- 

 verstandlich ist es, dafi AVasser vielfach schon als Medium, in dem die 

 Bewegung erfolgt, notig ist; auBerdem mufi aber auch das Protoplasma 



