Latenzzeit. 439 



ist namentlich von Tigerstedt einer sehr eingehenden Untersuchung 

 unterzogen worden i). Er fand sie bei maximaler oder übermaximaler Rei- 

 zung je nach der Temperatur zwischen 0,003 und 0,008 Sek., das Mittel zu 

 0,005; der kleinste Wert wurde bei einer Temperatur von ungefähr 29" beob- 

 achtet. Der Beginn der Bewegung wurde durch Öffnung eines unter der 

 Hebelmitte angebrachten Kontaktes angezeigt. Tigerstedt bekam auf diese 

 Weise kürzere Latenzen, als bei Ausmessung der Muskelkurve, was aus der 

 Durchbiegung des Hebels verständlich ist 2). Die Beobachtungen Tiger- 

 st e dt s stellten sicher, daß Latenzzeiten von 0,004 und weniger unter geeig- 

 neten Bedingungen beobachtet werden können. Die Latenzzeit ist bei maxi- 

 maler oder übermaximaler Reizung merklich konstant und nahezu unabhängig 

 von der Anfangsspannung. Der Einfluß des Trägheitsmomentes ist sehr 

 gering. Dagegen wird sie deutlich länger, wenn der Reiz sich dem Schwellen- 

 werte nähert-*). Bezüglich der Art des Reizes wurde folgendes gefunden: 

 Die Latenzzeit ist am kürzesten bei Reizung mit Offnungsschlägen des Induk- 

 toriums, länger bei Schließungsschlägen, noch länger bei Schließung konstanter 

 Ströme und am längsten bei Öffnung solcher*). Geschieht die Erregung des 

 Muskels unter Vermittelung der Nervenenden, so verlängert sich die Latenz 

 um mindestens 0,00 1 3 Sek. •''). Am wasserarmen Muskel sind die Latenz- 

 zahlen beträchtlich vergrößert ^). 



Die gefundenen Zahlen sind notwendig abhängig von der Erregungs- 

 leitung ^). Je rascher sich die Erregung von dem Reizorte aus über den 

 Muskel ausbreitet, desto größer ist die Beschleunigung des Hebels. Sehr 

 groß dürfte indessen der Einfluß der Leitung unter normalen Umständen 

 nicht sein, denn es gibt eine Reihe neuerer Bestimmungen, die als kürzeste 

 Zeiten merklich übereinstimmende Werte ergeben haben, gleichgültig, ob die 

 Verdickung des gereizten Querschnittes gemessen wurde ^) oder die Verkür- 

 zung des ganzen Muskels '•*). Trotzdem sind alle gefundenen Werte aus 

 mechanischen Gründen größer als die Latenz der formändernden Kräfte des 

 Muskels 1"). Über die Abhängigkeit der Latenzzeit von der Temperatur siehe 

 Tigerstedt 11) und G. Weiss i2). 



2. Allen Muskelkurven ist gemeinsam, daß die größte Beschleuni- 

 gung sehr bald nach Beginn der Bewegung auftritt i^), daß sie nur einen 

 Gipfel besitzen, der den auf- und absteigenden Ast der Kiirve trennt und 

 den mittleren nach oben konvexen Teil der Kurve bildet, während das Anfangs- 



') Arch. f. Physiol., Suppl. 1885, S. 111 bis 265. — *) Man vgl. auch Yeo, 

 Journ. of Physiol. 9, 396, 1888. — *) Man vgl. hierzu auch Biedermann, Wiener 

 Sitzungsber. 79 (3), 27, 1879 und dessen Elektrophysiologie S. 186. — ■*) Tigerstedt, 

 a. a. 0. 8. 176; Biedermann, Elektrophys., 8. 164. — *) Bernstein, Arch. f. 

 Physiol. 1882, 8. 329; Bor ut tau, ebenda 1892, 8. 454; As her, Zeitschr. f. Biol. 

 31, 203, 1894 und 32, 473, 1895; Durig, Arch. f. d. ges. Physiol. 87, 42, 1901 ; die ent- 

 gegenstehende Angabe Hoisholts (Journ. of Physiol. 6, 1, 1885) muß angezweifelt 

 werden. — ') Durig, a. a. 0. — Gad, Arch. f. Physiol. 1879, 8. 250. — 

 *) Burdon-Sanderson, Zentralbl. f. Physiol. 4, 185, 1890; Journ. of Physiol. 18, 

 117, 1895 und Textbook of Physiology ed. E.A 8chäfer, 2, 381, Edinb. 1900. — 

 •) Durig, Arch. f. d. ges. Physiol. 87, 42, 1901. — ">) Tigerstedt, a.a.O. 8.249; 

 Gad, Arch. f. Physiol. 1879, 8.250 und 1890, 8.101; Cowl, ebenda 1889, 8.563. — 

 ") A. R. O. 8. 253. — »*) Compt. rend. soc. de biol. 1900, 51. — '^) Klünder, Ar- 

 beiten aus d. Kieler Physiol. Instit. 1869, 8. 107; P. Starke, a. a. O.; 8antesson, 

 8kand. Arch. 4, 135, 1893. 



