876 Doppelmem'brantheorie. 



kann. Da die Dicke der Membran in die Formel gar nicht eingeht, so ist 

 einstweilen gar keine Grenze anzugeben, bei der die Formel nicht mehr zu- 

 lässig wäre. Es können also mikroskopische, vielleicht auch ultramikrosko- 

 pische Membranen zwischen verschiedenen, aber gleich konzentrierten Elektro- 

 lyten alle in der Elektrophysiologie bekannten Werte der Potentialdifferenzen 

 bewirken. Das ist auch dann noch der Fall, wenn Vi = v.^, also beiderseits 

 gemeinschaftliches Anion (oder auch beiderseits gemeinschaftliches Kation) 

 angenommen wird. 



Bezüglich der möglichsten Dünne solcher Schichten sei an die Versuchs- 

 resultate von Oberbeck ^) erinnert, der gefunden hat, daß Schichten Zink 

 [die Bedenken von N ernst 2), siehe dessen Lehrbuch] von einigen fifi Dicke 

 genügen, um ein Platinstück genau so elektromotorisch wirksam erscheinen zu 

 lassen wie eine Zinkplatte, also Dimensionen, die nahe der Grenze des Ultra- 

 mikroskopischen gegen das Amikroskopische liegen ^). Auch führen meine Ver- 

 suche mit Glasketten (1. c.) durchaus zu der Vermutung, daß die Schichtendicke 

 wirksamer polyphasischer Elektrolytketten stellenweise ganz minimal werden 

 kann. Wie ich a. a. 0. ausgeführt habe, führt nun auch die andere Annahme, 

 daß nämlich der obere Potentialsprung 2 = sei, dafür aber 1 und 3 in 

 Betracht kommen, ebenfalls dazu, jeden beliebigen in der Elektrophysiologie 

 beschriebenen Potentialsprung zu erklären. Man kann also ohne weiteres 

 schließen, daß ganz allgemein eine „semipermeable" Membran in unserem 

 Sinne zwischen zwei verschiedenen Lösungen jeden beliebigen Potential- 

 sprung erklärt, wenn die in Betracht kommenden Konstanten willkürlich ge- 

 wählt werden können. 



Es sei jetzt noch auf ein Prinzip hingewiesen, das gestattet, in ähnlicher 

 Weise durch Schichten von sehr geringer Dicke zwischen gleichen Lösungen 

 jeden beliebigen Potentialsprung zu konstruieren. Man braucht nämlich zu 

 diesem Zweck nur zwei Membranen anzunehmen, die zwischen sich den Elek- 

 trolyten 2 enthalten, während auf den beiden anderen Seiten derselben sich 

 der Elektrolyt 1 befindet. Nur muß man dann die Membran II gewisser- 

 maßen umgekehrt beschaffen sein lassen wie die Membran I, so daß, um 

 den einfachsten Fall zu nehmen, zwischen Lösung II und Lösung I durch 

 die erste Membran der entgegengesetzte Potentialsprung erzeugt wird, wie 

 zwischen Lösung II und Lösung I durch die zweite Membran. 



Ich will diese Vorstellung die „Doppelmembrantheorie" nennen. 

 Nämlich auch eine solche Doppelmembran [wenn man will dreifache^) Mem- 

 bran] kann möglicherweise immer noch als auch gegen mikroskopische Di- 

 mensionen klein angenommen werden. Wir erhalten mit ihrer Hilfe den 

 Satz: „Daß eine semipermeable Doppelmembran jeden bei den bioelektrischen 

 Strömen gegebenen Potentialsprung auch dann hervorrufen kann, wenn sie 

 beiderseits von gleichen Elektrolytlösungen bespült ist." 



Wir wollen jetzt noch einen zweiten, in gewissem Sinne noch einfacheren 

 Fall besprechen, der als Doppelmembran zwar weitgehend zur Erklärung 

 tierisch-elektrischer Erscheinungen herangezogen werden könnte, als einfache 



Wiedemanns Annalen 31, 337, 1887. — ') S. 391. — ^) Zsigmondy, Zur 

 Erkenntnis der Kolloide, 1905. — ") Auf den ebenfalls sehr interessanten Fall, daß 

 die beiden semipermeablen Membranen unmittelbar aneinandergrenzen , will ich 

 hier nur kurz hinweisen. 



