Wärmelaitungsphänomene und Idealkernleiter. 907 



sierten Stellen gehen ebenfalls wieder solche Strömchen aus, und man erkennt 

 ohne weiteres, daß die ursprünglich dem Kerndraht mitgeteilte polarisatorische 

 Ladung notwendig die Tendenz haben muß, sich längs des Kerndrahtes zu ver- 

 l)reiten. — Unter gewissen Vereinfachungen der Voraussetzungen — wie man sie 

 bei derartigen Problemen immer machen muß — kann man also sagen, daß 

 nach obigem diese Ausbreitung analog der Ausbreitung der Wärme in einem 

 zylindrischen Stabe stattfindet. Wäre die Polarisierbarkeit des Platindrahtes eine 

 möglichst vollkommene, würde dieselbe z. B. Stromfäden — die in den Kern 

 einzutreten oder aus ihm auszutreten die Tendenz haben — vollkommen zu 

 annullieren vermögen (strenger mathematisch formuliert: würde die sogenannte 

 Polarisationsgeschwindigkeit, d. h. die Änderung der Polarisationsgröße mit 

 der Zeit, nur einfach proportional sein der Dichte des die polarisierende 

 Trennungsfläche durchsetzenden Stromes), so würde sich die Ausbreitung 

 der mitgeteilten Polarisation in diesem Kernleiter so verhalten wie die Aus- 

 breitung der Wärme eines an einer einzigen Stelle erwärmten Stabes, der 

 von einer für Wärme absolut undurchlässigen Hülle umgeben ist. In Wirklich- 

 keit ist aber die Polarisierbarkeit des Kernes keine vollkommene. Aber auch 

 jetzt besteht in erster Annäherung noch die Analogie mit der Verbreitung 

 der Wärme in einem zylindrischen Stabe. Nur ist dieser Stab jetzt nicht 

 mehr von einer schützenden, absolut für Wärme undurchlässigen Hülle um- 

 geben, sondern er verliert Wärme an die äußere Umgebung. Der Unterschied 

 in den beiden Fällen ist vollkommen klar. Im Falle der für Wärme absolut un- 

 durchlässigen Hülle verteilt sich diese Wärme am Schluß, nach unendlich 

 langer Zeit, lediglich gleichmäßig über den ganzen Stab. Im Falle der 

 Wärmeausstrahlung nach außen ist nach hinreichend langer Zeit der Stab 

 überall wieder auf der Anfangstemperatur, die wir willkürlich gleich Null 

 angeben können, d. h. er hat die Temperatur der Umgebung angenommen. 

 Bei einem idealen Kernleiter ohne Depolarisation würde die einmal mit- 

 geteilte Ladung unverwüstlich sein. Sie würde nur nicht mehr nach genügend 

 langer Zeit auf eine einzige Stelle beschränkt sein, sondern sich gleich- 

 ujäßig über den Kern ausgedehnt haben. Beim idealen Kernleiter mit De- 

 polarisation geht diese einmal mitgeteilte Ladung schließlich vollständig ver- 

 loren. Die Analogie zwischen den Wärmeleitungsphänomenen und den 

 Erscheinungen an den beiden Arten der Idealkernleiter ist eine so vollständige, 

 daß man sich auf das leichteste über gewisse Fragen Rechenschaft geben kann, 

 wofern man sich nur an die Verhältnisse bei der Wärmeleitung erinnert. — ■ 

 So ist klar, daß, wenn man einen Stab ausschließlich an einer Stelle, und zwar 

 in der Mitte erwärmt hat, bis zum Schluß diese Stelle auch die höchste Tem- 

 peratur zeigen wird. Es ist ganz unmöglich, daß der Ort der höchsten 

 Temperatur wandert. Etwas wie eine „Welle" im strengen Sinne des Wortes 

 ist bei dem Ausgleich des auf diese Weise nur einsinnig polarisierten Kern- 

 leiters nicht denkbar. Betrachten wir aber eine Stelle, die von der ursprüng- 

 lich erwärmten Mitte um ein kleines Stück entfernt liegt, so hat sie im 

 Anfang die Temperatur Null, am Schluß zwar nicht die Temperatur Null, 

 aber — da die Wärme der einen Stelle sich über den ganzen Stab schließlich 

 gleichmäßig verteilen muß — so hat sie in späterer Zeit jedenfalls nur einen 

 sehr kleinen Wert. Dazwischen wird sie aber offenbar von der nahegelegenen 

 ursprünglich erwärmten Mitte einmal merklich erwärmt werden. Es wird 



