908 Kernleitererscheinungen und Wärme. 



also unsere Stelle nahe der Mitte im Moment der Erwärmung der Mitte noch 

 keine Temperatursteigerung verraten, wenn man den Umstand berücksichtigt, 

 daß alle unsere Meßinstrumente erst von einer gewissen Schwelle an reagieren. 

 Nach einiger Zeit wird aber ihre Wärme zunehmen, ein Maximum erreichen 

 und dann wieder abnehmen, und zwar ist leicht einzusehen, daß dieses Maxi- 

 mum um 80 später erreicht wird, je weiter von der Mitte der Punkt entfernt 

 ist. Es findet also zwar nicht ein Wandern eines örtlichen Erwärmungs- 

 maximums, wohl aber ein Wandern eines zeitlichen Maximums der Erwärmung 

 statt, Zustände, wie sie sich ähnlich ergeben würden, wenn eine dekremen- 

 tielle Welle existierte. 



Genau so wie beim erwärmten Stabe die Wärmemenge sich verteilt, so 

 wandert beim Idealkernleiter mit oder ohne Depolarisation die ursprünglich 

 ihm mitgeteilte polarisatorische Ladung. 



Einen zweiten interessanten Fall erhalten wir aus unserem Vergleich 

 dann, wenn wir an einer Stelle des Stabes dafür sorgen, daß die Temperatur 

 konstant erhalten wird. Ist der Stab von einer adiabatischen Hülle umgeben, 

 so nimmt er schließlich die Temperatur der einen Stelle vollständig an. Auf 

 den Kernleiter ohne Depolarisation bezogen will das heißen: Leitet man 

 durch Kerndraht und Hülle einer Stelle einen konstanten Strom zu, so wird 

 der ganze Kerndraht einseitig polarisiert, und zwar an allen Punkten in 

 gleicher Stärke. Es ist klar, daß man von einem solchen Idealkernleiter ohne 

 Depolarisation extrapolar — im Falle des Gleichgewichts — einen Strom 

 nicht wird ableiten können, da die Punkte des Kerns in gleicher Weise elek- 

 tromotorisch wirksam sind. Ist aber unser Wärmestab von einer undurch- 

 lässigen Hülle nicht umgeben, so bleibt die Zuleitungsstelle der Wärme ad 

 maximum erwärmt. Von da ab aber fällt die Temperatur des Stabes all- 

 mählich (genauer in einer Exponentialkurve) ab. Ganz analog fällt der 

 Polarisationszustand beim Idealkernleiter mit Depolarisation bei Zuleitung 

 eines konstanten Stromes zum Kern einerseits und zum Punkte der Hülle 

 andererseits allmählich ab, und wir bekommen jetzt ableitbare Ströme. 



Man kann in der Analogie noch weiter gehen. Man kann bei einem Stab 

 eine Stelle nahe der Milte dauernd auf -\- t erwärmen und eine ihr sym- 

 metrisch gelegene dauernd auf — t abkühlen und die Temperaturverhältnisse, 

 die sich dann im Stab entwickeln, z. B. mit Wärme durchlässiger Hülle, ent- 

 sprechen vollkommen den Verhältnissen, die ein Idealkernleiter mit Depolari- 

 sation zeigen würde bei der Zuleitung eines Stromes zu zwei Punkten seiner 

 Hülle. Extrapolar müssen sich, wie eine kleine Überlegung zeigt, Ströme 

 ableiten lassen, die im Kern dem polarisierenden Strom gleichgerichtet sind. 

 Wenn man an einer von zwei zur Mitte symmetrischen Stellen unserem 

 Wärmestab — und zwar betrachten wir nur der Einfachheit halber den mit 

 absoluter Wärmehülle umgebenen — eine gewisse Wärmemenge mitteilt und 

 an der anderen Stelle eine ebenso große entzieht, so kann man sich von dem 

 zeitlichen Verlauf des An- und Abklingens der Temperatur im Stab voll- 

 kommen befriedigend Rechenschaft geben, wenn man für jede Stelle gesondert 

 die Verbreitung der Temperaturen so konstruiert und die erhaltenen Resul- 

 tate in jedem Moment algebraisch summiert. Während nun aber bei einer 

 einzelnen Stelle am unendlich lang gedachten Stabe die ursprünglich 

 erwärmte oder abgekühlte Stelle stets und zu jeder Zeit das Maximum der 



