Kernleitererscheinuugeu und Wärme. 909 



Erwärmung oder Abkühlung zeigen muß, ist dies infolge der Superposition 

 der beiden entgegengesetzten Zustände geändert. Sobald zwei entgegen- 

 gesetzt temperierte Stellen am Stab in Betracht kommen, findet ein örtliches 

 Wandern des Temperaturmaximums bzw. -minimums statt. Dabei muß dieses 

 Maximum selbst bei der Wanderung notwendig fortwährend kleiner werden. 

 In unserem betrachteten Falle wandern Maximum und Minimum von der 

 Mitte weg. Aber abgesehen von dem naturnotwendigen Dekrement ist auch 

 wichtig zu bemerken, daß die Wanderung mit abnehmender Geschwindigkeit 

 stattfindet. Die Wanderung, um die es sich hier handelt, verdient nicht den 

 Namen „Welle". Sie ist besser als Pseudowelle zu bezeichnen. — Genau so 

 nun, wie es in dem betrachteten Falle eine Pseudowelle des Maximums der 

 Erwärmung bzw. der Abkühlung gibt, so gibt es bei dem Idealkernleiter eine 

 Pseudowelle der positiven und negativen Polarisation. 



Man kann die Ähnlichkeit in der Analogie zwischen unserem erwärmten 

 Stabe und dem Idealkernleiter noch weiter treiben, wenn man sich an passenden 

 zwei Stellen des Stabes die Spitzen zweier Thermoelemente angelegt denkt. Die 

 Berührungsfläche der Lötstelle mit dem Stabe sei so klein gedacht, daß eine merk- 

 liche Stöi-ung des Verlaufes der Wärmebewegung im Stabe dadurch nicht herbei- 

 geführt wird. Verbindet man dann die beiden Thermoelemente mit einem geeigneten 

 Galvanometer, so bekommt man im Prinzip dieselben Ausschläge, wie man sie auch 

 von einem Idealkernleiter mit oder ohne Depolarisation erhalten würde. Man 

 würde im stationären Zustande sowohl eine konstante — den elektrotonischen Er- 

 scheinungen analoge — dauernde Ableitung der Galvanometernadel, der Saite im 

 Saitengalvanometer, der Saite im Saitenelektrometer usw. erhalten als auch bei Er- 

 zeugung der echten Wärmepseudowelle eine erste imd zweite Phase. 



Wenn man berücksichtigt, daß zur Ermöglichung der Berechnung gewisse 

 Vereinfachungen der Voraussetzungen gemacht werden müssen, daß die Polarisation 

 in Wirklichkeit die einfachen Gesetze nicht genau befolgt, die bei der Entwickelung 

 der Kemleitergleichung angenommen werden, so kann man ruhig sagen, die bisher 

 an Kernleitern beobachteten Tatsachen sind in vollkommener Übereinstimmung 

 mit der Theorie sowohl im stationären Zustand als auch bei der Beobachtung des 

 zeitlichen Ablaufes nach Zufuhr kurzdauernder Stromstöße zum Kernleiter. 

 Namentlich die von Hermann und Samways beobachteten und jahrelang von 

 Hermann selbst für wellenförmige Fortpflanzungen der Polarisation am Kern- 

 leiter gehaltenen Erscheinungen stimmen genügend genau mit dem überein, was die 

 Theorie vorhersehen läßt'). Wahre Wellenerscheinungen, das muß ich mit Rücksicht 

 auf das Folgende hervorheben, sind an einfachen Kernleitern bisher noch nicht 

 beobachtet worden. Es kommt dies daher, daß die Selbstinduktion an den bisher 

 konstruierten Kernleitern ohne merklichen Einfluß auf den Ablauf der Erscheinungen 

 ist. Wäre dies der Fall, dann würde allerdings die einfache Pseudowelle des ge- 

 wöhnlichen Kernleiters, wie namentlich die Erfahrungen am Pupinschen Kabel 

 zeigen, einen Verlauf nehmen, der sie echten Wellen nähern würde. 



Künstlich kann man kernleiterähnliche Gebilde konstruieren, die Ähnliches 

 leisten, aber — das muß ich Hermann gegenüber betonen — für den Matteucci- 

 schen Kernleiter in seinen bisher konstruierten Formen kommt für die Beurteilung 

 der Haupterscheinung die Selbstinduktion nicht in Betracht. (Vgl. S. 930.) 



Anstatt die Kernleitererscheinungen mit der Wärme zu vergleichen, kann 

 man sie natürlich in Parallele stellen mit allen Vorgängen, die die Wärme- 

 gleichung befolgen. Da sind z. B. die Diffusionserscheinungen, und in diesem 

 Sinne könnte man die Äußerung Matteuccis: die Kernleitervorgänge beruhten 

 auf Diffussion der elektrolytischen Produkte, auch heute noch verteidigen. Am 



') Hermann u. Samways, Pflügers Arch. 35, 1 bis 26, 1885. Dasselbe gilt 

 k'on Boruttaus Versuchen, soweit sie den Kernleiter betreffen (vgl. S. 927). 



