48 Erster Teil. Allgemeine Verhältnisse der Edelsteine. 



vorn nehmen muß. Ehe wir aber den Gang der Lichtstrahlen in einem Edelsteine genauer 

 verfolgen, haben wir noch einige andere optische Erscheinungen kennen zu lernen, die 

 für die Lichtwirkung der Edelsteine gleichfalls von Wichtigkeit sind. 



Bisher haben wir hier nur die Art und Weise betrachtet, wie sich ein Lichtstrahl ver- 

 hält beim Übergange an der Grenze zweier verschieden brechbarer Körper, wenn er also 

 aus der Luft oder einer Flüssigkeit in einen Edelstein eintritt, oder wenn er umgekehrt 

 sich in einem Edelsteine bewegt und diesen verläßt, um in Luft oder eine Flüssigkeit über- 

 zugehen. Aus der Kombination dieser beiden Erscheinungen folgt aber leicht, wie der 

 Gang der Lichtstrahlen sein muß, wenn sie einen Edelstein von einem bis zum anderen 

 Ende durchziehen. 



Bildet der durchstrahlte Körper eine von zwei parallelen ebenen Flächen MN und PQ 

 begrenzte sog. planparallele Platte, wie in Fig. 14, so wird der von einer Lichtquelle bei J., 

 etwa einer kleinen hellen Flamme kommende und schief auf MN einfallende Strahl AB ge- 

 brochen, und zwar gegen das Einfallslot DE hin nach BC, Dieser zum erstenmal ge- 

 brochene Strahl trifft dann die zweite Grenzfläche PQ in C, und zwar kommt er unter 

 einem Einfallswinkel BCD\ an, der wegen der Parallelität von MN und PQ gleich dem 

 Brechungswinkel CBE ist. In C wird der Strahl zum zweitenmal gebrochen, und zwar 



M ; f^ ^ 



Fiff. 14. Durchgang des Lichts durch eiue von Fig. 15. Durchgang 



zwei parallelen ebenen Flächen begrenzte Platte. des Lichts durch ein Prisma. 



nun beim Austritt in Luft vom Einfallslot D\E\ weg nach CF. Man sieht nun nach 

 früheren Mitteilungen leicht, daß der letzte Brechungswinkel FCE\ gleich dem ersten 

 Einfallswinkel AZ^-D und daher der austretende Strahl Ci^dem ankommenden AB parallel 

 sein muß; der erstere ist gegen den letzteren nicht abgelenkt, sondern nur um die kleine 

 Strecke B'F zur Seite geschoben. Man erblickt daher durch eine solche planparallele 

 Platte hindurch einen Gegenstand, also die Flamme bei A in der Richtung, in der sie 

 sich wirklich befindet, in der man sie sieht, auch wenn die Platte nicht vorhanden ist, 

 da die austretenden Lichtstrahlen beim Durchgange keine Änderung ihrer ursprünglichen 

 Richtung erfahren haben. 



Ist dagegen die eine Begrenzungsfläche MN gegen die andere NP unter einem 

 Winkel MNP geneigt (Fig. 1 5), dann bildet MNP ein sogenanntes Prisma. Fällt wieder 

 von einer kleinen Lichtflamme A aus ein Lichtstrahl AB auf MN, so erleidet er hier 

 eine Brechung nach BD gegen das zur Fläche MN gehörige Einfallslot GH zu und in 

 D beim Austritte aus dem Prisma eine zweite Brechung nach DE von dem zur Fläche 

 NP gehörigen Einfallslot KL weg. Hier ist nun, da die Flächen MN und. ATP nicht 

 parallel sind, auch der austretende Strahl DE nicht mehr parallel mit dem eintretenden 

 AB\ letzterer hat eine Ablenkung von AB nach DE^ also um den Winkel ACE erlitten. 

 Man sieht daher das Bild der Flamme A durch das Prisma hindurch nicht mehr in der 

 Richtung von dem bei E befindlichen Auge nach der Flamme J., sondern in der ab- 



