Farbenzersteeuung. 



49 



weichenden Richtung EDF, die mit der Einfallsrichtunc^ AB den Winkel der Ablenkung 

 ACF einschließt. Dieser ist unter verschiedenen Umständen von verschiedener Größe. 

 Er wild um so grösser, je grösser der brechende Winkel MNP des Prismas und der 

 Brechungskoeffizient der Substanz ist, aus der das Prisma besteht. Außerdem ist er auch 

 von dem Einfallswinkel ABG abhängig; er erhält für eine gewisse Größe desselben 

 einen kleinsten Wert, unter den er nicht heruntersinken kann, der Einfallswinkel mag 

 so groß oder so klein sein, als er will. 



Beim Durchgange des Lichtes durch ein Prisma, also durch einen von zwei sich 

 schneidenden ebenen Flächen begrenzten Körper, wird nun eine Erscheinung sichtbar, die 

 von höchster Bedeutung für das schöne Aussehen mancher Edelsteine, besonders des 

 Diamants ist, nämlich die Dispersion oder Farbenzerstreiumg. 



Wir haben bisher nur von einem einzigen Brechungskoeffizienten eines Körpers ge- 

 sprochen. Dies ist aber nur richtig, wenn man sogenanntes homogenes Licht von einer 

 ganz bestmimten Farbe, rotes, gelbes, grünes, blaues usw. anwendet, wie man es z. B. 

 durch Dämpfe der Metalle Lithium, Natrium, Thallium und Indium in der Flamme des 

 B u n s e n sehen Gasbrenners oder in einer Weingeistlampe erhält. Bestimmt man die 

 Brechungskoefficienten eines Körpers für diese verschiedenen 

 Lichtsorten, so erhält man nicht immer dieselben, sondern 

 jedesmal etwas von einander abvreichende Werte. Diese sind 

 bei jedem Prisma stets für rotes Licht am kleinsten, sie werden 

 für gelbes, grünes nnd blaues Licht immer größer und sind 

 am größten für violettes. Rote Lichtstrahlen werden also 

 immer am wenigsten, violette am stärksten abgelenkt oder 

 gebrochen, die zwischenliegenden Lichtsorten von rot aus 

 immer mehr, und zwar in der genannten Reihenfolge. 



Fällt Licht ein, das gleichzeitig alle diese verschieden- 

 farbigen und verschieden brechbaren Strahlen enthält, wie es 

 beim Sonnenlicht oder beim Lampenlicht oder überhaupt 

 beim weißen Licht der Fall ist, dann werden diese Strahlen 

 bei der Brechung verschieden stark abgelenkt und dadurch 

 voneinander getrennt. Sie gehen, wie es Figur 16 zeigt, 

 von dem Punkte B aus, wo der einfallende weiße Strahl AB die Grenzfläche MX trifft, 

 in etwas abweichender Richtung auseinander: nach R geht ein roter, nach (7, 07', Bl ein 

 gelber, grüner und blauer und endlich nach V ein violetter Strahl, und dazwischen sind 

 in ununterbrochener Reihe Strahlen von etwas anderen dazwischenliegenden Farben- 

 nüancen. Diese Erscheinung der Zerlegung des weißen Lichtes in seine farbigen 

 Teilstrahlen bezeichnet man als die Farbenzerstreuung oder Dispersion* 

 sie hat für verschiedene Substanzen abweichende Werte und ist um so bedeutender, je 

 größer der Winkel RB V des äußersten roten mit dem äußersten violetten Strahl. 



Nunmehr haben Avir zu sehen, wie sich solche farbige Teilstrahlen, die beim Eintritte 

 eines weißen Lichtstrahles in einen Edelstein durch die Brechung aus jenem entstanden 

 sind, verhalten, wenn sie an der entgegengesetzten Seite den Stein wieder verlassen. Wir 

 betrachten zuerst den Fall einer planparallelen Platte, wo die Austrittsfläche der Eintritts- 

 fläche parallel gegenüber liegt, und dann den, wo diese beiden Flächen einen gewissen 

 Winkel miteinander einschließen, also ein Prisma bilden. 



Die erste Möglichkeit ist in Fig. 17 dargestellt. Der Strahl AB fällt schief auf die eine 

 Fläche J/iY des Edelsteines und wird hier bei der Brechung in seine farbigen Teilstrahlen 

 BR bis B V zerlegt. Diese treten aus der mit 3IN parallen zweiten Grenzfläche PQ aus, 

 und zwar, wie wir oben pag. 48 gesehen haben, in Richtungen RR' bis VV\ die alle der 



Bauer, Edelsteinkunde. 2. Äuü. 4 



LE" 



G^BV 



Fig. 16. Verschieden starke 



Ablenkung verschiedenfarbiger 



Lichtsti'ahlen (Dispersion). 



