Farben'zerstreuung. 



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In Fi^. 19 ist der Gang der von einer Lichtflamme ausgehenden Strahlen durch ein 

 Prisma MNFM'N^F^ hindurch perspektivisch dargestellt, und zwar speziell der von 

 der Mitte der Flamme Ä ausgehende Strahl AB. Dieser fällt bei B auf die erste, 

 hintere Fläche MNWX' des Prismas; er wird hier gebrochen und prismatisch zerlegt. 

 Der rote Teilstrahl geht nach BE, der violette nach BV, und dazwischen liegen die 

 übrigen. Bei Jx und V verlassen diese beiden Strahlen das Prisma an der zweiten Fläche 

 XPN'F' und werden weiter gebrochen nach ER' und VV\ Von den beiden austretenden 

 Strahlen ist der rote ER^ der am wenigsten, der violette VV der am stärksten abgelenkte. 

 Aber nicht nur die Mitte der Flamme A, sondern alle Punkte derselben senden Strahlen 

 aus, die für ein bei R'V^ befindliches Auge ein Bild A' der Flamme A entwerfen, das 

 bei V in der Kichtung F'F, also der brechenden Kante iVW genähert, einen violetten, bei 

 r in der Richtung R'R, also von der brechenden Kante weg, einen roten Rand hat. Das 

 farbig gesäumte Flammenbild A^ wird von dem bei iv'F' befindlichen Auge nicht in 

 der Richtung nach der Flamme A gesehen, sondern näher 

 der brechenden Kante XN^ des Prismas, bei der in der 

 Zeichnung angenommenen Stellung der Flamme zum Prisma 

 links von der Flamme, so daß diese rechts von der Seh- 

 richtung liegt. 



Das Spektrum, das durch ein Prisma gebildet wird, 

 ist bald länger bald kürzer, je nach den Umständen. Seine 

 beiden Finden sind um so weiter von einander entfernt, je 

 größer der Winkel (it'F), und dieser ist außer von dem 

 brechenden Winkel des Prismas in der Kante NX vor allem 

 abhängig von der Substanz des Prismas, von dessen farben- 

 zerstreuender Kraft, denn zwei Prismen von verschiedenen 

 Substanzen geben unter sonst ganz denselben Verhältnissen 

 Spektren von sehr verschiedener Länge. Die farbenzer- 

 streuende Kraft eines Prismas ist bedingt durch den Unter- 

 schied der Ablenkung der roten und violetten Strahlen ; sie 

 ist um so grösser, je stärker die letzteren im Vergleiche 

 mit den ersteren abgelenkt werden, und das ist bei ver- 

 schiedenen Substanzen sehr verschieden. Sie wird be- 

 stimmt durch die Differenz der Brechungskoeffizienten für rotes und violettes Licht, die 

 man auch als das Maß der Dispersion betrachtet und die man speziell die Dispersion des 

 betreffenden Körpers nennt. 



Die Dispersion ist unter allen Edelsteinen und beinahe unter allen bekannten Sub- 

 stanzen am größten beim Diamant. Bei ihm sind die Brechungskoeffizienten für 



rotes Licht = 2,m, 



violettes Licht = 2,46.-,, also die 



Dispersion = 2,40:., — 2,4ot = 0,o5s. 

 Dagegen sind beim Fensterglase die Brcchungkozffizienten für 



rotes Licht = 1,524, 



violettes Licht = 1,545, also die 



Dispersion = 1,545 — 1,524 = 0,021. 

 Die Dispersion ist also für einen Diamant mehr als noch einmal so groß, als für 

 Fensterglas. Die Folge davon ist, daß bei einem Diamantprisma das Spektrum viel länger , 

 mehr als noch einmal so lang ist, als bei einem Glasprisraa mit demselben Winkel, und daß 

 beim ersteren die einzelnen Farbenstrahlen viel größere Winkel miteinander machen als 

 im zweiten Falle. Die verschiedenen Farben treten demnach beim Diamant viel weiter aus- 



Fig. 19. Perspektivische Ansicht 



des Ganges der Lichtstrahlen durch 



ein Prisma. 



