62 Erster Teil. Allgemeine Verhältnisse der Edelsteine. 



betreffenden Körpern bei ihrer Festwerdung durch irgendwelche Ursachen entstehen 

 und die so weit gehen können, daß manche Kristalle, wie z. B. gerade manche Dia- 

 manten, oft ohne erkennbare äußere Ursache, ganz von selber in Stücke zerspringen. 

 Es sind dies die sogenannten „smoky stones", von denen unten noch weiter die Rede 

 sein wird. 



Die anomale Doppelbrechung ist meist nur schwach und die durch sie hervor- 

 gebrachte Aufhellung im Polarisationsinstrumente ist weit geringer als bei wirklich doppelt- 

 brechenden Kristallen. Die Aufhellung geht auch häufig nicht wie bei den letzteren 

 gleichmäßig über den ganzen Körper weg, sondern sie tritt streifen- oder bänderartig, oder 

 in abwechselnden Feldern oder rings um Einschlüsse fremder Körper auf, während die 

 zwischenliegenden Partieen bei der Drehung dunkel bleiben. Danach ist es bei einiger Übung 

 selten schwierig, anomale von wirklicher Doppelbrechung zu unterscheiden. Bei Gläsern, 

 wie sie häufig zur Nachahmung von Edelsteinen verwendet werden, tritt zuweilen noch 

 eine andere hierher gehörige Erscheinung auf. Wenn man eine nicht zu dünne Glasplatte 

 stark erhitzt und dann rasch abkühlt, so sieht man auf ihr oft im Polarisationsinstrumente, 

 trotzdem daß alles Glas amorph, also eigentlich einfach brechend (isotrop) ist, eine besondere 

 Art von Aufhellung, nämlich z. B. ein mehr oder weniger regelmäßiges schwarzes Kreuz mit 

 zwei aufeinander senkrechten Balken, zuweilen umgeben von hellen farbigen Kreisen, Genau 

 dieselbe Erscheinung oder etwas Ahnliches erblickt man zuweilen in Glasimitationen von 

 Edelsteinen. Man erkennt daraus mit Sicherheit, daß man es mit Glas und nicht mit 

 einem echten Edelsteine zu tun hat. 



5. Brechungskoeffizienten. 



Die Verhältnisse der Lichtbrechung werden für jeden Edelstein gegeben durch die 

 Brecliimjgskoefflzienteii. Bei einfachbrechenden Substanzen ist nur ein einziger 

 Brechungskoeffizient n vorhanden, der für jede Richtung in ihnen in gleicher Weise gilt 

 und der nur mit der Farbe etwas schwankt. Die Lichtbrechung ist hier nach allen 

 Richtungen hin dieselbe. Bei doppeltbrechenden Körpern, wo die Stärke der Doppel- 

 brechung von der Richtung in denselben abhängig ist und sich mit dieser ändert, gilt 

 nicht für alle Richtungen derselbe Brechungskoeffizient; auch er ändert sich mit der 

 Richtung und ist für Lichtschwingungen, die in einem gewissen Sinne vor sich gehen, 

 am größten {iig) und für andere stets auf den vorigen senkrechte Schwingungen am 

 kleinsten (n^), beide Werte ebenfalls mit der Farbe etwas schwankend. Je größer der 

 Unterschied des größten und kleinsten Brechungskoeffizenten eines Edelsteines, desto größer 

 ist seine Doppelbrechung; diese wird durch die Differenz jener beiden Brechungskoeffi- 

 zienten ausgedrückt. 



Für - die Erkennung und Unterscheidung der Edelsteine ist die mehr oder weniger 

 genaue Kenntnis der Größe der Brechungsindices von großer Bedeutung. Die Be- 

 stimmung dieser für die einzelnen Mineralien charakteristischen Zahlen in einer für unsere 

 Zwecke am besten angepaßten Weise haben wir daher jetzt kennen zu lernen. Am be- 

 quemsten hierzu ist wohl das Refraktometer etwa in der Leiß sehen Konstruktion, 

 wie sie in der optisch-mechanischen Werkstätte von R. Fueß in Steglitz-Berlin ausgeführt 

 wird. 



Das Instrument beruht auf der Anwendung der Totalreflexion (S. 46). Es besteht in 

 der Hauptsache aus einer Halbkugel von sehr stark lichtbrechendem Glase mit einem 

 Brechungskoeffizienten n = l,o ungefähr. Damit kann man Sterne mit einem wenn auch 

 nur wenig geringeren Berechnungskoeffizienten untersuchen, ebenso stark oder stärker 

 lichtbrechende dagegen nicht, weil dann unter den nun zu beschreibenden Umständen keine 

 Totalreflexion eintritt. 



