PLANO OSCJLLAT01UO DO PENDULO. 9 



Designando por a o semi-eixo maior do ellipsoide os- 

 culador no ponto da observacao, e por b o semi-eixo menor, 

 tem-se pela theoria das seccoes eonieas: 



b 2 tanqx , 



-r = — ■ — ; ; donde se tira 

 a- tang x 



[A] =1 — r - — , =ao achataraento do ellipsoide os- 



v ' a tgv l 



culador. 



Procedendo destamaneira arespeito dedifferentes ponlos 

 da superflcie da Terra nos dous hemispberios boreal e aus- 

 tral, poder-se-ha chegar ao conhecimento de um cspheroide 

 osculador, cujo achatamento corresponda ao medio dos re- 

 sultados parciaes obtidos pela formula (A) ; e que esteja 

 comprehendido enlre os limites assignados por Laplace nas 

 suas profundas investigacoes sobre a Precessao dos equi- 



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noxios e aNutacao: a saber — e — . 



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III 



G. Considere-se agora o pendulo simples funccionando 

 nas circumstancias ordinarias, isto e, submettido a resis- 

 tencia do ar atmospherico. 



Pondo aqui de parte a consideracao das causas perturba- 

 doras do movimento do pendulo, inherentes a sua sus- 

 pensao material, edeixando a experiencia decidir quo grao 

 de influencia possa exercer a resistencia do ar atmospherico 

 sobre o movimento apparente do piano oscillatorio; passo a 

 fnzer a comparacao dos resultados da formula precedente 

 com aquelles que sao ja conhecidos pela observacao. 



M. Foucaull achou, por meio de observacoes feitas no 

 Pantheon de Paris, c nas circumstancias raais favoraveis, a 

 velocidade media de 12° por hora (tempo medio), dcduzida 

 do movimento apparente do piano oscillatorio para Leste, e 

 partindo do meridiano. 



