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ab figurant le passage de pendule de À en M (fig. 9) avec une 
vitesse croissant de zéro à un maximum ; 
be le trajet du pendule de M en À’ avec une vitesse décroissant 
du maximum à zéro ; c’est-à-dire de la façon même dont elle a aug- 
menté pendant le premier quart de l’oscillation; 
cd le trajet du pendule de A’ en M, en sens inverse du second 
quart, ce qui se traduit par la position de la courbe au-dessous de 
la ligne de niveau, avec une vitesse croissant de zéro au maximum ; 
de le trajet du pendule de M en A avec une vitesse décroissant 
du maximum à zéro. 
La courbe se continue ensuite absolument identique à elle-même 
tout comme les oscillations successives du pendule théorique se suc- 
cèdent identiques à elles-mêmes et indéfiniment. | 
Ce schéma permet de se rendre compte graphiquement des phéno- 
mènes de l’interférence. 
D'une façon générale, chacune des ondulations se comporte 
comme si elle était seule, de sorte que le résultat de l’interférence 
des deux est la somme algébrique de l’une et de l’autre et se repré- 
sente sur le schéma en élevant en chaque point de la ligne de 
niveau une ordonnée égale à la somme algébrique des hauteurs de 
chaque courbe en ce point. On voit done que dans certains cas le 
résultat de l’interférence de deux ondulations peut être nul lorsque 
celles-ci sont égales et de signes contraires. C'est ce qui, en optique, 
donne lieu aux franges obscures et à ce phénomène en apparence si 
étrange, d’une somme de deux lumières produisant l'obscurité. 
Ainsi l’interférence de deux ondulations A et A’ (fig. 21) ayant 
même longueur, même hauteur et se propageant dans la même 
direction ou dans une direction diamétralement opposée sera figurée 
par la courbe pleine, de hauteur double, mais de même longueur 
d’ondulation. 
L’interférence des deux ondulations À et A’ différentes de lon- 
