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quoique plus ou moins modifiés, étaient essentiellement tels que 
l'indique la théorie. 
La propagation, dans une eau de surface infinie, a lieu circulaire- 
ment et en ondes excentriques autour du point ébranlé. 
Dans l’eau, l’interférence de deux ondulations de hauteur respec- 
tivement égales à 1 produit une ondulation de hauteur égale à 1,79 
et non 2 ainsi que le voudrait la théorie. Cette différence provient 
principalement du poids même de l’eau qui, amoncelée en un vo- 
lume plus considérable, pèse sur la crête de la vague et diminue sa 
hauteur. 
La vague d’interférence, elle aussi, présente théoriquement un 
creux double de celui des deux vagues composantes égales qui ont 
servi à la former. 
Il serait facile de construire à un moment déterminé (fig. 23) La 
surface d'interférence d’un double système d’ondulations se coupant 
sous un angle quelconque. Le premier système possédant alors ses 




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crêtes en M,M,M... et ses creux en N,N,N.., le second système 
ses crêtes en MMM’... et ses creux en N°'N'N’..., il est évident que 
les sommets les plus élevés de la surface seront en ,h,h... où les 
hauteurs maximum de deux crètes s’additionnent, tandis que les 
points les plus bas se trouveront en b,b,b... où les profondeurs 
maximum de deux creux s’additionnent aussi. Pour trouver l’alti- 
tude d’un point quelconque au-dessus de la surface de niveau, on 
fera passer par ce point, dans le plan de la propagation, le schéma 
