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moment où il émerge, Z son azimut, dans le premier cas, D et Z' les 
mêmes éléments dans le second cas; en posant : 
S—DcosZ —dcosZ, 
el 
S, =D sin Z'— dsin Z, 
on a les valeurs 
pour les composantes perpendiculaires entre elles de la vitesse rela- 
tive de l’eau à la surface par rapport à la vitesse de l’eau à la pro- 
fondeur H-k. Si on connaît les éléments du courant de surface, 1l 
sera facile d’en conclure les éléments du courant profond. Soient yet 
y, les composantes de vitesse du premier, celles du second seront en 
valeur absolue C — y et C, — y,, dont la résultante donnera la vi- 
tesse et la direction du courant profond. 
On pourrait encore se servir d'une sphère de Hooke, fixée à une 
profondeur déterminée à la ligne de sonde ou au fil d’acier, et qu’on 
détacherait au moment convenable, depuis la surface, par l'envoi 
d'un messager. 
Supposons que AB représentant la surface de l’eau (fig. 48) et AF 
une profondeur connue H, le courant ait même force et même direc- 
tion dans toute la tranche H; on abandonne en 
même temps du point À un premier flotteur et un 
second du point F. Il est évident que, dans ce cas, 
le second flotteur viendra choquer le premier, en 
apparaissant à la surface à une distance AB de A 
dépendant de la profondeur, de la rapidité du cou- 
rant et de la légèreté du flotteur qui le fait remon- 
ter plus ou moins rapidement, et qu'il sera aisé de 
déterminer en observant son azimut et en mesurant, 
par une cordelette attachée au flotteur de surface, la distance par- 
courue jusqu'au moment du choc. 
Supposons maintenant que de À en F, sur une profondeur H 
(fig. 49), le courant ait partout la même force et la même direction 
Fig. 48. 
E 
