l50 RECHERCHES ANALYTIQUES ET EXPERIMENTALES 



La fig. 1 donne les bandes formées sur le tableau , lorsque 

 le réseau est placé dans les rayons du spectre prismatique. 

 La tîg. 2 donne les bandes vues par vision directe, le réseau 

 étant placé près de l'œil et derrière le prisme, et le piisme 

 placé entre le réseau et un assez petit disque de lumière so- 

 laire jetée sur un tableau blanc, près du petit trou par lequel 

 la lumière entre dans la chambre obscure. 



Soit AB, iig. 3, l'axe du spectre, A ^^ violet, B = rouge. 

 Si la force flectrice (ou l'influence, quelle tju'eile puisse être, 

 par laquelle les bandes sont formées) augmente en raison 

 directe de la distance de P à A, cette force agissante en 

 lignes parallèles (et jjerpendiculairement aux bords lléchis- 



sants) , PM = r5 AP = or , nous avons l'équation y ^ — , 



ligne droite, et dMC est rectiligne. Evidemment donc, si 

 cIMC est curviligne , la force FM (fig. 4) n'est pas en raison 

 simple de AP, c'est-ii-dire en raison sinqile inverse de la 



réfrangibilité; et l'équation de dMC est j =^, et celle de 



f/'M'C est r' = ■— -. Mais nous avons pris la réfraneibilité 



comme une fonction du sinus de réfraction soustrait de la 

 constante AB. Si l'on prend la réfrangibilité en raison du sinus 

 de réfraction, toute proportion inverse delà réfrangibilité 

 donne une courbe hyperbolique qui ne peut être d'accord 

 avec les phénomènes, excepté en supposant le centre de 

 l'hyperbole assez éloigné de l'origine du spectre (le rouge); 

 et quoique dans ce cas la ligne serait à peu près droite, la 

 force ne serait jkis en raison inverse de la réfrangibilité, 

 c'est-à-dire du nus de l'angle de réfraction , mais de la dif- 

 férence entre ce sinus et une autre ligne. Mais si l'on doit 



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