9' 4 THÉORIE DU MOUVEMENT UE LA LUNE. 



Noms iiurons enfin pour la paiallaxe é(juatoriale P de la Lune, éi^ale à - , 

 si 1 On prend pour unité le rayon de l'équateur de la Terre, l'expression : 



p=M-G-H' 



288 4» * 



.8422", 7 



(2) 



n I \i ■" 4 / ib * 



0",48J3 'l",005» "",002* 



i 



(3) 



' 9 .1 /' 



« 4 



0", «121 



\ 8 2 ' 4 ' 192 \i2 il ' gb 8 / 04 



1 tS7", 73S2 O".O707 0"oniH ""OOIV 0",«000 0",filg7 0",(«Jn ■VlMlfiil (i",OOOS 0", 3 



e/tr 



3499 



45oQI 



- — ^ eni' 



2io4 

 0",1150 



X fos/ 



(S) 



i 1 /21 , (33 , , 5i , ,\ iii3 , , 52()ii , , i // 



" / \ 8 4 64 / 64 Î2 



/') 



11", 0076 0",OO0B 



(6) 



+ - — ee" m + i-— - ec" m" COS / — 3 / ) 



• Pour parler rigoureusement, nous devrions dire que - est égal à sin P, et non pas à P. Dans le cas de la Lune, 



la parallaxe diffère de son sinus dune quantité qui n'est pas négligeable. Mais la différence ne porlani d'une ma- 

 nière sensible que sur les parties constantes des expressions de Pet de sin P, il nous suffit d'attribuer à la partie 



l'onstante de sinP ou - la valeur que les observations ont fournie pour la constante de la parallaxe I' ; et dès lors. 



us pouvons regarder P comme égal à — 



