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moins, de la part de l'enceinte, cette quantité e' sin'a qu'il recevait à 



l'équilibre, e' étant toujours la quantité totale de chaleur émise dans 



toutes les directions par l'unité de surface de l'enceinte. 



» S'il est vrai maintenant que la quantité absolue de chaleur émise dans 



l'unité de temps par l'unité de surface, soit exprimée par une fonction de 



la forme 



e = B/i' + «, 



il en résulte , pour la quantité totale es de chaleur perdue par le corps , 



es = s.Bfa'+^i 



en même temps, l'enceinte ayant le même pouvoir émissifyet la tempé- 

 rature 6, on aura aussi 



e'=B./a«, 



et pour la quantité totale de chaleur émise par l'enceinte, 



s'e' =*'.B./a'. 



Comme le corps ne reçoit qu'une portion sin*&) de cette chaleur, sa 

 perte réelle et définitive sera donc 



se — s'e'sia'a = sBf.a' + ^ _ s' s'm'ti ,B .fa^ , 



ou à cause de s' sin'o) = s , 



*.B./(a' + «- a«). 



» Telle est la perte faite par le corps en quantité de chaleur. 



)) Si l'on représente maintenant son poids par p et sa chaleur spécifique 

 par c, il est évident que pour une unité de chaleur qu'il perd, sa tempé- 

 rature ne s'abaisse que d'un nombre de degrés marqué par 



t 



Par conséquent, tandis qu'il perd un nombre d'unités de chaleur ex- 

 primé par 



.fB./(a'+« — a«), 



il ne perd, en température, qu'un nombre de degrés marqué par 



cp 



c'est, à proprement parler, sa vitesse de refroidissement. 



