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mane quelconque et suspendu avec son enveloppe au milieu d'une en- 

 ceinte spliérique. 



» Désignons par s, s", s' les surfaces du globe, de l'enveloppe et de 

 l'enceinte; par e, e", e' les quantités de chaleur émises dans l'unité de 

 temps par chacune des unités de surface de s , s", s' ; désignons par b le 

 pouvoir absorbant que l'enveloppe diathermane exerce sur la chaleur 

 émise par le globe , et par b' le pouvoir absorbant qu'elle exerce sur la 

 chaleur émise par l'enceinte. 



» Le globe émet dans l'unité de temps une quantité de chaleur es ,- 

 une portion bes est absorbée par l'enveloppe , et une portion ( i — b) es 

 traverse l'enveloppe pour arriver à l'enceinte. 



» L'enceinte émet une quantité totale de chaleur e's' ; une partie 

 e's' sm'ct) tombe sur l'enveloppe diathermane, en désignant par co le demi- 

 angle sous lequel l'enceinte voit l'enveloppe ; celle-ci en absorbe une 

 portion e's'b' sin*«, et elle eu laisse passer une portion e's' (i — b')sin' a>. 



» L'enveloppe émet une quantité de chaleur e"s" vers le globe et une 

 quantité de chaleur égale e"s" vers l'enceinte. 



» La somme des quantités de chaleur que perd l'enveloppe est égale à 

 la somme des quantités de chaleur qu'elle reçoit, ce qui donne une pre- 

 mière équation 



2.e"s" =: bes -f- b'e's' sin' «. 



» On a de même, pour le globe et pour l'enceinte, deux autres équa- 

 tions qui résultent de l'égalité entre les quantités de chaleur reçues et 

 perdues, savoir : 



es ^ e"s" -f- (i — b') e's' sin'a, 

 e'f'sin'» = eV -f- (i — b)es. 



» Il est facile de voir que ces trois équations se réduisent à deux , parce 

 que la première est une conséquence des deux dernières et pourrait s'en 

 déduire. 



» Si l'on suppose maintenant que le rayon de l'enveloppe soit sensi- 

 blement égal au rayon du globe , comme il arrive à peu près pour l'atmos- 

 phère autour de la Terre, les équations deviennent 



e = e" + (t-b')e', 

 e' = e' + ii-b)e, 



ce qui conduit aux trois relations suivantes : 



