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» Si, maintenant , l'on désigne par t, t", t', les températures du globe, 

 de l'enveloppe et de l'enceinte; par//',/' leurs pouvoirs émissifs, on 

 aura , en vertu du principe précédemment établi , les trois autres 



équations 



e = B.fl', 



e' = B.a'', 



c''=kB./V, 



dans la supposition que nous avons faite , pour simplifier, que le globe et 

 l'enceinte ont des pouvoirs émissifs maximums. 



» Ces équations, combinées avec les précédentes, donnent : 



2 — 6' 



a'-' = T, 



2 O 



2 — 6' 



'/"• 



ô + 6' — bb" 



b ^ b' — bb" 



» Telles sont les relations générales qui donnent dans tous les cas pos- 

 sibles , les différences de température voulues par les conditions d'équi- 

 libre, entre le globe et l'enceinte, le globe et l'enveloppe, l'enceinte et 

 l'enveloppe ; on voit que ces différences dépendent essentiellement des 

 valeurs relatives de b et de b', c'est-à-dire des pouvoirs absorbants que 

 l'enveloppe diathermane exerce sur la chaleur du globe et sur celle de 

 l'enceinte. 



» Si l'on suppose d'abord que ces pouvoirs absorbants sont égaux, 

 c'est-à-dire que l'on ait i = b', il en résulte : 



« = «', 



f" 

 a — j, 



a''-''=-Ç. 







« Ainsi , toutes les enveloppes diathermanes qui exercent des^ pouvoirs 

 absorbants égaux sur les rayons de chaleur du globe et de l'enceinte, 



